SISTEMA DE UN SOLO GRADO DE LIBERTAD RELACION FUERZA - DESPLAZAMIENTO ο· ππ = ππ’ 12πΈπΌ πΈπΌ ο· π = βππππ’πππ 3 π = 24 3π ο· π =
Views 51 Downloads 0 File size 669KB
SISTEMA DE UN SOLO GRADO DE LIBERTAD RELACION FUERZA - DESPLAZAMIENTO ο· ππ = ππ’ 12πΈπΌ πΈπΌ ο· π = βππππ’πππ 3 π = 24 3π ο· π = βππππ’πππ
β 3πΈπΌπ
=6
β3
πΈπΌπ β3
β
z
SISTEMA INELΓSTICO ο· ππ = ππ (π’) FUERZA DE AMORTIGUAMIENTO ο· ππ· = ππ’Μ ECUACION DE MOVIMIENTO: FUERZA EXTERNA
ο· ππ’Μ + ππ’Μ + ππ’ = π(π‘) ECUACION DE MOVIMIENTO: EXCITACIΓN SISMICA ο· π’π‘ (π‘) = π’π (π‘) + π’(π‘) ο· ππ’Μ + ππ’Μ + ππ’ = βππ’Μ π (π‘) ο· πππ (π‘) = βππ’Μ π (π‘) TEORΓA GENERAL DE VIBRACIONES VIBRACION LIBRE VIBRACION LIBRE NO AMORTIGUADA ο· mΓΌ + ku = 0 ο· ΓΌ + π π2u = 0 ο· ππ = β
π π
ο· π’(π‘) = π΄ Β· cos ππ π‘ + π΅ Β· π ππ ππ π‘ ο· π’(π‘) = π’(0) Β· cos ππ π‘ + ο· ππ =
2π ππ
ππ =
π’Μ (0) ππ
1 ππ
ο· π’(π‘) = π’0 cos(ππ π‘ β π·) ο· π’0 = βπ’(0) 2 + [ ο· π· = πππ‘π
ΓΉ(0) ππ π’(0)
ΓΉ(0) ππ
]Β²
π ππ ππ π‘
ο· πΓΌ + ππ’ = 0 ο· π ο·
π2π’
+ ππ’ = 0
ππ‘ π2π’ π ππ‘ 2
+
π
π’=0
ο· π· π’ + π π2 π’ = 0
ο· π’(π·2 + π π2) = 0 ο· π· = Β±πππ ο· π’ = πΆ1 cos ππ π‘ + πΆ1 π ππ ππ π‘ VOBRACION LIBRE CON AMORTIGUAMIENTO VISCOSO ο· ππ’Μ + ππ’Μ + ππ’ = 0 ο· ΓΌ + πππ π’Μ + ππ 2 = 0 ο· πΆππ = 2πππ = 2βππ =
π=
πΆ πΆππ
2π ππ
ο· πΆππ = 1 π π = 1 sistema crΓticamente amortiguado ο· πΆππ > 1 π π > 1 sistema sobreamortiguado ο· πΆππ < 1 π π < 1 sistema subamortiguado SISTEMA SUBAMORTIGUADO π’Μ (0) +πππ π’(0)
ο· π’(π‘) = π β πππ π‘ [π’(0) cos ππ· π‘ + ( ο· ππ· =
ππ·
2π ππ·
ο· ππ· = ππ β1 β π 2 ο· ππ· =
2π ππ· π’π
ο· πΏ = ππ
π’π+1 1 π’1
ο· πΏ = ππ π
ππ· =
ππ β1βπ 2 2π π
= πππ ππ· =
π’π+1
β1βπ 2
β 2π π
β 2π π
VIBRACIΓN FORZADA CARGA ARMΓNICA SISTEMA NO AMORTIGUADO CON CARGA ARMONICA ο· ο·
π Β· ΓΌ + π Β· π’ = π0 π ππ ππ‘ π0 π’π(π‘) = 1β(π/π π ππ ππ‘ )2
ο·
π’π(π‘) = π΄ Β· cos ππ π‘ + π΅ Β· π ππ ππ π‘
ο·
π’(π‘) = π΄ Β· cos ππ π‘ + π΅ Β· π ππ ππ π‘ + 1β(π/π
π
1
π)
2
π ππ ππ‘
) π ππππ· π‘]
π’Μ (0)
ο·
π’(π‘) = π’(0) cos ππ π‘ + [ π β
ο·
π’(π‘) =
π
π0 π
π/π
Β· 1β(π/ππ
π)
2
π0 π
π/π
Β· 1β(π/ππ )2 ] π ππ ππ π‘ + π
π0 π
π/π
Β· 1β(π/ππ
π)
2
π ππ ππ π‘
[π ππππ‘ β (π/ππ )π ππππ π‘]
RESONANCIA π0
ο·
π’π π‘(π‘) =
ο·
(π’π π‘ )0 =
ο·
π’(π‘) = (π’π π‘ )0 [1β(π/π
π ππ ππ‘
π π0 π
1
2 π)
] π ππ ππ‘
SISTEMA AMORTIGUADO CON CARGA ARMONICA ο· ππ’Μ + ππ’Μ + ππ’ = ππ π ππ ππ‘ ο· π’π(π‘) = πΆ Β· π ππ ππ‘ + π· Β· cos ππ‘ ο· π’π(π‘) = π βπππ π‘ (π΄ Β· cos ππ· π‘ + π΅ Β· π ππ ππ· π‘ ) π0
1β(π/ππ )2 2 2 2 π ) ] +[2π(π/ππ )] β2π(π/ππ ) [1β(π/ππ )2 ]2 +[2π(π/ππ )]2
ο·
πΆ=
ο·
π·=
ο·
π’(π‘) = π βππππ‘ (π΄ Β· cos ππ· π‘ + π΅ Β· π ππ ππ· π‘ ) + πΆ Β· π ππ ππ‘ + π· Β· cos ππ‘
π π0 π
Β· [1β(π/π Β·
RESONANCIA ο· ο·
ο·
πΆ=0 π΄= π’
π·=β
(π’π π‘ )0
π΅=
2π
(π’π π‘ )0
2π (π’π π‘ )0
2 2β1βπ
1
= (π’π π‘ )0 2π [π β ππππ‘ (cos ππ· π‘ + (π‘)
π β1βπ2
π ππππ· π‘) β cos ππ π‘]
DEFORMACION MAXIMA
ο· π’(π‘) = π’0 Β· π ππ(ππ‘ β π·) =
π0 π
π
π π ππ(ππ‘ β π·)
Donde π’0 βπΆ 2 β π· 2 y π· = πππ‘π β π·/πΆ π’
ο· π
π = (π’ 0) = π π‘ 0
ο· π· = πππ‘π
1 β[1β(π/ππ )2 ]2 +[2π(π/ππ )]2
2π(π/ππ )
1β(π/ππ )2
FACTORES DE RESPUESTA DINAMICA
ο· π’(π‘) =
π0
π
sen(ππ‘ π π π0
β π·)
ο· π’Μ (π‘) = βππ π
π£ cos(ππ‘ β π·) π
ο· π
π£ π π
π π
π
ο· π’Μ (π‘) = β π0 π
π sen(ππ‘ β π·) π
ο· π
π (π )2 π
π π
FRECUENCIA RESONANTE Y RESPUESTA RESONANTE
ο· π = ππ β1 β 2π2 para el desplazamiento ο· π = ππ para la velocidad ππ ο· π= para la aceleraciΓ³n 2 β1β2π
ο· π
π =
1 2πβ1βπ2
π
π£ =
1 2π
π
π =
1 2πβ1βπ2
Movimiento armΓ³nico forzado no amortiguado ο· ππ’ + ππ’ = π0 π ππ ππ‘ π ο· ΓΌ + π π2 π’ = 0 π ππ ππ‘ π
Movimiento armΓ³nico forzado amortiguado ο· πΓΌ + π π’Μ + ππ’ = π0 π ππ ππ‘ π ο· ΓΌ + π’Μ + π π2 π’ = π0 π ππππ‘ π
ο· ΓΌ + 2π
π ππ π
π’Μ + π π2 π’ =
ο· ΓΌ + 2πππ π’Μ + π π2 π’ =
π0
π0 π
π
π ππ ππ‘
π ππ ππ‘ =
π0 π
π π2 ππ‘