Serie de Fourier Lali Barri`ere Octubre 2011 1 Introducci´ on • Representamos una onda sonora por una funci´ on del ti
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Serie de Fourier Lali Barri`ere Octubre 2011
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Introducci´ on • Representamos una onda sonora por una funci´ on del tiempo t → s(t). • Una funci´ on es peri´odica, con periodo T si se cumple s(t) = s(t + T ) para cualquier valor de t, y la igualdad anterior no se cumple con valores m´as peque˜ nos de T . Observaci´ on Una funci´ on peri´odica con periodo T cumple s(t) = s(t + T ) = s(t + 2T ) = s(t + 3T ) = . . . • Una sinusoide es una funci´ on que se puede expresar como un seno, con una determinada amplitud, frecuencia y fase: s(t) = A · sin(ω · t + Φ) Observaci´ on 1 En esta igualdad, A es la amplitud, ω es la frecuencia angular y Φ es la fase. La ω . frecuencia en ciclos por segundo es f = 2π 1 Observaci´ on 2 El periodo es T = . El periodo tambi´en se llama longitud de onda. f Observaci´ on 3 Las sinusoides son las funciones oscilatorias m´as simples. Representaci´on gr´ afica de una sinusoide: http://es.wikipedia.org/wiki/Sinusoide Ejemplo de longitud de onda: http://www.phys.unsw.edu.au/jw/fluteacoustics.html
2
Teorema de Fourier
Cualquier funci´ on peri´odica, con periodo T , se puede representar como suma de sinusoides de frecuencias f , 1 2f , 3f ,. . . , llamadas arm´ onicos. (La relaci´on entre el periodo y la frecuencia es f = .) T Observaci´ on Los arm´onicos tambi´en se suelen llamar parciales. De hecho, los parciales son componentes frecuenciales de una onda no necesariamente peri´odica. Por lo tanto, el t´ermino parcial es m´as general que el t´ermino arm´ onico.
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2.1
Serie de Fourier trigonom´ etrica
Si s : R → R es una funci´ on peri´odica con periodo T , la serie de Fourier de s es s(t) ∼
a0 X 2πnt X 2πnt + + an cos bn sin 2 T T n≥1
n≥1
con coeficientes 2 an = T
Z
0
T
1 2πnt dt ⇒ a0 = s(t) cos T π Z 2 T 2πnt bn = dt. s(t) sin T 0 T
Z
T
s(t) dt 0
!
Estos coeficientes se pueden calcular integrando entre −T /2 i T /2 o, en general, entre t0 i t0 + T , con t0 un valor real cualquiera. Observaci´ on En las ondas sonoras, a0 = 0.
2.2
Expresiones alternativas de la serie de Fourier 2π . T 2πn La frecuencia angular del arm´onico n-´esimo es nω0 = T La serie se puede escribir X a0 X s(t) ∼ + an cos nω0 t + bn sin nω0 t 2
• La frecuencia angular fundamental es ω0 =
n≥1
n≥1
1 • Si t es el tiempo en segundos, la frecuencia fundamental en Hz es f0 = . T n La frecuencia en Hz del arm´onico n-´esimo es fn = nf0 = . T La serie se puede escribir X a0 X bn sin 2πnf0 t an cos 2πnf0 t + s(t) ∼ + 2 n≥1
n≥1
2.3
Forma amplitud-fase de la serie de Fourier X X a0 X + an cos nω0 t + bn sin nω0 t = A0 + An cos(nω0 t + Φn ) 2 n≥1
n≥1
n≥1
a0 (En las ondas sonoras A0 = 0.) 2 p • Amplitud: An = a2n + b2n
• A0 =
• Fase: Φn = arctan
an bn
Observaci´ on La forma amplitud-fase de la serie de Fourier se deduce de la f´ormula trigonom´etrica: sin(α + β) = sin α cos β + cos α sin β
2
Por lo tanto, la expresi´on amplitud-fase de la onda t → s(t) es: s(t) = A1 cos(ω0 t + Φ1 ) + A2 cos(2ω0 t + Φ2 ) + A3 cos(3ω0 t + Φ3 ) + A4 cos(4ω0 t + Φ4 ) + . . .
2.4
Espectro
Sabiendo que la frecuencia fundamental de una onda s(t) es ω, u ´ nicamente se requieren los valores de amplitud y fase de cada uno de los parciales para reconstruir la onda. El conjunto de estos valores se llama espectro. {(A1 , Φ1 ), (A2 , Φ2 ), (A3 , Φ3 ), . . . }
amplitud
• Espectro de amplitud Representaci´on frecuencia-amplitud.
A1
# armónico 1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
8
9
10
11
12
13
fase
• Espectro de fase Representaci´on frecuencia-fase.
Φ1 # armónico 1
2
3
4
5
6
7
3
3
Ejemplo: la onda cuadrada
La onda cuadrada de periodo 2π es la funci´ on definida por 1, si 0 ≤ t < π; −1, si π ≤ t < 2π; s(t) = extendida con periodo 2π. 1,0
0,5
0 1
2
3
4
5
6
t
K
0,5
K
1,0
Los coeficientes de Fourier de esta funci´ on son an = 0
bn =
1 π
Z
0
− sin nt dt +
−π
Z
π
sin nt dt
0
La suma de los primeros 8 parciales es
4 , si n es impar; πn = 0, si n es par.
1,0
0,5
0 1
2
3
4
t
K
0,5
K
1,0
4
5
6
La suma de los primers 60 parciales es 1,0
0,5
0 1
2
3
4
5
6
4
5
6
t
K
0,5
K
1,0
La suma de los primeros 200 parciales es 1,0
0,5
0 1
2
3
t
K
0,5
K
1,0
π Todos los parciales tienen fase 0. Si desfasamos el parcial n = 5 en , es decir, en la serie trigonom´etrica, 2 a5 = b5 i b5 = 0, obtenemos:
1,0
0,5
0 1
2
3
4
t
K
0,5
K
1,0
5
5
6