πΈπ¨ πΈπ© π = π. ππ π FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA ElectrostΓ‘tica β’ β’ β’ β’ Fuerza elΓ©ctrica Campo elΓ©ctrico Potencia
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πΈπ¨
πΈπ©
π
= π. ππ
π
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA ElectrostΓ‘tica β’ β’ β’ β’
Fuerza elΓ©ctrica Campo elΓ©ctrico Potencial elΓ©ctrico Trabajo elΓ©ctrico ππππ£. πππππ π΄ππ‘ππππ ππ πππππ¦π‘π π.
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
2
TABLA DE CONTENIDO 1
PRELIMINARES ........................................................................................................ 4 1.1
NotaciΓ³n cientΓfica de base 10. ...................................................................... 4
1.2
Magnitudes fΓsicas. ......................................................................................... 5
1.3
GeometrΓa bΓ‘sica. ........................................................................................... 5
1.3.1
Γngulos. .................................................................................................. 5
1.3.2
CaracterΓsticas de los triΓ‘ngulos. ............................................................ 6
1.3.3
CaracterΓsticas de un cuadrado. ............................................................. 6
1.3.4
CaracterΓsticas de un hexΓ‘gono.............................................................. 6
1.4
1.4.1
Suma de vectores colineales. ................................................................. 7
1.4.2
Suma de dos vectores ............................................................................. 7
1.4.3
Suma de vectores mΓΊltiples ................................................................... 8
1.5
2
3
Vectores. ......................................................................................................... 7
EstΓ‘tica ........................................................................................................... 8
1.5.1
Primera ley de newton ........................................................................... 8
1.5.2
Diagrama de cuerpo libre ....................................................................... 9
ESTRUCTURA ATOMICA ........................................................................................ 10 2.1
Generalidades ............................................................................................... 10
2.2
Niveles energΓ©ticos....................................................................................... 11
2.3
IonizaciΓ³n...................................................................................................... 11
2.4
EmisiΓ³n electrΓ³nica ...................................................................................... 12
ELECTROSTΓTICA .................................................................................................. 13 3.1
CuantizaciΓ³n de la carga: .............................................................................. 13
3.2
ConservaciΓ³n de la carga .............................................................................. 13 Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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3
3.3
FUERZA ELΓCTRICA ....................................................................................... 13
3.3.1
Ley cualitativa ....................................................................................... 13
3.3.2
Ley cuantitativa (ley de coulomb): ....................................................... 14
3.4
CAMPO ELΓCTRICO ....................................................................................... 15
3.4.1
Ley cualitativa: ...................................................................................... 15
3.4.2
Ley cuantitativa (intensidad de campo elΓ©ctrico) ................................ 15
3.5
POTENCIAL ELΓCTRICO ................................................................................. 16
3.5.1
Diferencia de potencial:........................................................................ 17
3.5.2
Diferencia de potencial (debido a un campo elΓ©ctrico uniforme): ...... 17
3.6
TRABAJO ELΓCTRICO ..................................................................................... 18
3.6.1 4
RelaciΓ³n entre el potencial elΓ©ctrico y el Trabajo elΓ©ctrico ................. 18
PROBLEMAS RESUELTOS. ..................................................................................... 19 4.1
CuantizaciΓ³n de la carga. .............................................................................. 19
4.2
ConservaciΓ³n de la carga .............................................................................. 21
4.3
Fuerza elΓ©ctrica............................................................................................. 24
4.4
Campo elΓ©ctrico ............................................................................................ 35
4.5
Potencial elΓ©ctrico ........................................................................................ 43
4.6
Trabajo elΓ©ctrico ........................................................................................... 46
πΏππ πππ’πππππππ πΓ‘π ππππππ‘πππ‘ππ ππ’π π’π‘ππππ§ππππππ ππ π‘Γ‘π πππ πππ‘ππππ πππ ππππππππ
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1 PRELIMINARES 1.1 NotaciΓ³n cientΓfica de base 10.
Ascendente Potencia base 10
de Equivalente 1 10 1 00 1 000 1 000 000 1 000 000 000 1 000 000 000 000 1 000 000 000 000 000 1 000 000 000 000 000 000
πππ πππ πππ πππ πππ πππ ππππ ππππ ππππ
Prefijo
SΓmbolo
Uno Deca Hecto Kilo Mega Giga Tera Peta Hexa
---da h K M G T P E
Descendente Potencia base 10 πππ ππβπ ππβπ ππβπ ππβπ ππβπ ππβππ ππβππ ππβππ
de Equivalente 1 0,1 0,01 0,001 0,000 001 0,000 000 001 0,000 000 000 001 0,000 000 000 000 001 0,000 000 000 000 000 001
Prefijo
SΓmbolo
Uno Deci Centi Mili Micro Nano Pico Femto Ato
---d c m π n p F A
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1.2 Magnitudes fΓsicas. Tabla 1 Las unidades del SI
Fundamentales
Cantidad fΓsica
Derivadas
5
Longitud Masa Tiempo Cantidad de sustancia Tiempo Temperatura Volumen EnergΓa, Trabajo Fuerza Potencia Densidad Velocidad AceleraciΓ³n PresiΓ³n Capacidad calorΓfica
Nombre de la unidad en el Sistema internacional
SΓmbolo de la unidad
metro kilogramo segundo mol
m kg S mol
minuto, hora, dΓa, aΓ±o grado Celsius, grados kelvin litro (dm3) joule newton watt kilogramo por metro cΓΊbico metro por segundo Metro por segundo al cuadrado. Newton por metro cuadrado, Pascal. joule por (kilogramo kelvin)
min, h, d, a Β°CΒ°K L J N W Ο V
a Pa
DefiniciΓ³n de la unidad
kg.m2.s-2 kg.m.s-2 = J.m-1 kg.m2.s-3 = J.s-1 kg.m3 m.s-1 m.s-2 N.m-2 J.kg-1.K-1
1.3 GeometrΓa bΓ‘sica. 1.3.1 Γngulos.
SEMEJANTES:
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1.3.2 CaracterΓsticas de los triΓ‘ngulos. *para cualquier triangulo la suma de sus Γ‘ngulos internos es siempre 180Β°. (πΌ + π½ + Ο = 180Β°) Por sus Γ‘ngulos 1 Γ‘ngulo recto=90ΒΊ
1 Γ‘ngulo mayor a 90ΒΊ
3 Γ‘ngulos Menores a 90ΒΊ
π
π RectΓ‘ngulo
π½
πΎ πΌ AcutΓ‘ngulo
ObtusΓ‘ngulo
Por sus lados 3 lados iguales
2 lados iguales
a=b=c
a=b
b
a
a
3 lados desiguales
b
a
b
c
c IsΓ³sceles
EquilΓ‘tero
Escaleno
1.3.3 CaracterΓsticas de un cuadrado. a
a
b
π 2 = π2 + π2 π 2 = 2π2 π = β2π2
a
π = πβ2 a
1.3.4 CaracterΓsticas de un hexΓ‘gono. a a
a a
a
a
a
βTiene todos los lados igualesβ a
a a
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1.4 Vectores. 1.4.1 Suma de vectores colineales. (Suma de vectores en una dimensiΓ³n). Estos se los suma de forma algebraica.
VR1= -π + π + π
VR2= π + π
1.4.2 Suma de dos vectores (Suma de vectores en dos dimensiones). Para sumar estos vectores tenemos los siguientes teoremas. Teorema de PitΓ‘goras
Teorema de senos
π2 = π 2 +π 2
sen πΌ =
π π
cos πΌ =
π π
tanΞ± =
Teorema de cosenos
π π
π π π = = sen πΌ sen π½ sen πΎ Teorema del paralelogramo
Ο π = βπ2 + π 2 β 2ππ cos πΎ
π = βπ2 + π 2 + 2ππ cos πΌ
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1.4.3 Suma de vectores mΓΊltiples
RY
Y π sen πΌ
R
π cos π½ π sen π½
π cos πΌ
π sen πΎ
π cos πΎ
X
π
RX
DΓ³nde: β’ R=es la suma de todos los vectores, la que queremos hallar. β’ π
π₯ , π
π¦=son los componentes rectangulares. β’ π = es la direcciΓ³n de βRβ respecto de βXβ
Componentes rectangulares π
= βπ
π₯ 2 + π
π¦ 2 π
π₯ = π sen π½ + π sen πΎ β π cos πΌ π
π¦ = π sen πΌ + π cos π½ β π cos πΎ Para este mΓ©todo realizamos los siguientes pasos. β’ Se descomponen los vectores en el eje βYβ y eje βXβ β’ Se proceden a sumar los vectores colineales cada uno en su eje correspondiente β’ Se aplica teorema de PitΓ‘goras a las resultantes de cada eje, π
π₯ y π
π¦
1.5 EstΓ‘tica 1.5.1 Primera ley de newton (Todo cuerpo persevera en su estado de reposo o movimiento uniforme y rectilΓneo a no ser que sea obligado a cambiar su estado por fuerzas impresas sobre Γ©l)
ΰ· ππ,π = π Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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1.5.2 Diagrama de cuerpo libre T
Y T
X
ΞΈ
Ξ±
ΞΈ
Ξ± π€ cos πΌ
-X w
-Y
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2 ESTRUCTURA ATOMICA Para nuestro estudio consideraremos el modelo atΓ³mico de Bohr, el cual considera que los electrones giran alrededor del nΓΊcleo en unos niveles bien definidos. CAPA PERIFΓRICA: lugar donde se originan los saltos de electrones CAPAS ELECTRΓNICA. En este lugar se hallan los electrones NUCLEO: En este lugar se hallan los protones y los neutrones
CAPA N Con sub capas SyP CAPA K Con sub capas βSβ
CAPA L Con sub capas βs, pβ
CAPA M Con sub capas βs, d, pβ
2.1 Generalidades βͺ
El Γ‘tomo es neutro: El Γ‘tomo no presenta ningΓΊn carΓ‘cter elΓ©ctrico debido a que la cantidad de protones que posee es la misma que la de electrones.
βͺ
Numero atΓ³mico [Z]: representa el nΓΊmero de electrones que tiene dicho Γ‘tomo.
βͺ
Numero de valencia: representa la cantidad de electrones que se encuentra en la capa perifΓ©rica del Γ‘tomo.
βͺ
SaturaciΓ³n: es la cantidad tope de electrones que puede tener una capa electrΓ³nica
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Tabla de saturaciΓ³n electrΓ³nica
Capas electrΓ³nicas
Subcapas s p
K L M N O P Q
2 2 2 2 2 2 2
6 6 6 6 6
d
f
10 10 10
14 14
NΓΊm. Total electrones 2 8 16 32 32 8 2
de
2.2 Niveles energΓ©ticos Cada capa que forma la corteza del Γ‘tomo representa un nivel energΓ©tico proporcional a: EnergΓa cinΓ©tica: por recorrido orbital del electrΓ³n alrededor del Γ‘tomo. EnergΓa potencial: debido a que el electrΓ³n estΓ‘ sometido a una fuerza de atracciΓ³n elΓ©ctrica del nΓΊcleo. La suma de estas energΓas representa el nivel de energΓa del electrΓ³n, que generalmente se mide en electrΓ³n β voltios 1ππ£ = 1.602 Γ 10β12
2.3 IonizaciΓ³n Para que un electrΓ³n saltΓ© de una capa perifΓ©rica a otra, se necesita de una determinada energΓa llamada, (ENERGΓA DE IONIZACIΓN). Cuanto mΓ‘s alejado se encuentra el electrΓ³n del nΓΊcleo se necesita menos energΓa para hacerlo saltar. Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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Metales. - tiente a desprender electrones de su Γ‘tomo. No metales. - tiente a capturar electrones.
2.4 EmisiΓ³n electrΓ³nica Es posible aumentar la energΓa de un electrΓ³n, hasta que supere la banda prohibida y pueda saltar de una capa perifΓ©rica a otra. AISLANTE
SEMICONDCTOR Banda prohibida
CONDUCTOR Banda de conducciΓ³n
La banda prohibida es la cantidad similar de energΓa que se requiere para que los electrones puedan circular libremente por un cuerpo cualquiera. Para que el electrΓ³n de un aislante salte a la banda de conducciΓ³n se requiere de mucha energΓa, cosa que no sucede con semiconductor y mucho menos con un conductor.
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3 ELECTROSTΓTICA DefiniciΓ³n: Parte de la electricidad, que estudia las cargas elΓ©ctricas en reposo. Carga elΓ©ctrica: Es una propiedad de las partΓculas elementales que hacen que los cuerpos se atraigan o se repelan. Este fenΓ³meno es debido a un desequilibrio en su estructura molecular.
3.1 CuantizaciΓ³n de la carga: π = Β±π|π| π = πππππ πππππππ‘ππ πππ πππππ‘πππ = β1.6 Γ 10β19[c] π = ππππ‘ππππ ππ πππππ‘πππππ πππππππ π ππππππππ Β±= π π π’π π(+)π π ππ ππ’ππππ ππππππ πππππ‘πππππ π π π’π π (β) π π ππ ππ’ππππ ππππ πππππ‘πππππ
3.2 ConservaciΓ³n de la carga La transferencia de cargas en un sistema cerrado estΓ‘ dada por las siguientes ecuaciones.
ΰ·
=ΰ· π πππππππ
π πππππ
π1 +π2 = π1, + π2, π1, π2, = π12 π22
Si son esferas despuΓ©s de un contacto
3.3 FUERZA ELΓCTRICA DefiniciΓ³n: magnitud vectorial que mide la fuerza de atracciΓ³n o repulsiΓ³n de las cargas
3.3.1 Ley cualitativa
Cargas con signos iguales se repelen
Cargas con signos diferentes se atraen Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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3.3.2 Ley cuantitativa (ley de coulomb): DefiniciΓ³n: modulo del vector fuerza elΓ©ctrica.
πΉ=
πΎ|π1 ||π2 | π2
πΎ=
1 4ππ0
π
DΓ³nde: πΉ = Modulo del vector fuerza elΓ©ctrica[π] |π1 |, |π2 | = Valor absoluto de las cargas elΓ©ctricas positivas o negativas[πΆ] π = Distancia entre las cargas[π] π2
π = Constante electrostΓ‘tica de carga[π πΆ 2 ] πΆ2
π0 = Coeficiente de permeabilidad en el vaciΓ³[ππ2 ] ππ = Carga elemental del electrΓ³n[πΆ] Constantes: constante
S.I 8.85 β 10β12 [
π0
9 β 109 [π
π coulomb PartΓcula ProtΓ³n [π+ ] NeutrΓ³n ElectrΓ³n [ππ ]
C.G.S πΆ2 ] ππ2
π2 ] πΆ2
1 [πππ
ππ2 ] πππΆ 2
3 β 109 [πππΆ]
1[πΆ] Carga
Masa
Carga
+1.6 β 10β19 [πΆ]
1.67 β 10β27 [ππ]
0
1.67 β 10β27 [ππ]
β1.6 β 10β19 [πΆ]
9.11 β 10β31 [ππ]
4.8 β 10β10 [πππΆ]
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3.4 CAMPO ELΓCTRICO DefiniciΓ³n: magnitud vectorial que representa la regiΓ³n del espacio donde se manifiestan acciones elΓ©ctricas.
3.4.1 Ley cualitativa: Las lΓneas de fuerza de campo elΓ©ctrico siempre van del mayor a menor potencial (Γ³sea de las cargas positivas hacia las negativas) Campo elΓ©ctrico πΈ
Campo elΓ©ctrico πΈα¬Τ¦
3.4.2 Ley cuantitativa (intensidad de campo elΓ©ctrico) DefiniciΓ³n: magnitud vectorial tangente a las lΓneas de campo elΓ©ctrico.
πΈ =πβ
|π| π2
πΈ=
πΉ π
DΓ³nde: πΈ = modulo del vector Intensidad de campo elΓ©ctrico[πβπΆ ]
| π| = Valor absoluto de la carga elΓ©ctrica generadora del campo[πΆ] π = Distancia de la carga al punto[π] πΉ = Fuerza elΓ©ctrica[π] π = Carga elΓ©ctrica afectada por el campo[πΆ] Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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3.5 POTENCIAL ELΓCTRICO DefiniciΓ³n: Punto en el espacio donde se representa escalarmente el potencial elΓ©ctrico generado por un campo elΓ©ctrico debido a una o varias cargas. π1
π2
"π" 1π
2π
ππ’ππ‘π ππ ππ’π π π ππππππ ππ πππ‘ππππππ πππππ‘ππππ
Potencial elΓ©ctrico debido a una sola carga π=πβ
π π
π
"π" πππ π‘πππππ [π]
Potencial elΓ©ctrico debido a varias cargas ππ
= π1 + π2 +π3 +π4 +π5 .
ππ
=
ππ1 ππ2 ππ3 ππ4 ππ5 + β β + π1 π2 π3 π4 π5
π3
π1
π5 π2
"π"
π4
π2 Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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3.5.1 Diferencia de potencial: MΓ‘s conocido como voltaje, y como su nombre lo dice, es la diferencia o la resta del potencial que genera una carga en dos puntos distintos del espacio. ππ΄βπ΅ = ππ΅ β ππ΄ ππ΄
π
ππ΅
3.5.2 Diferencia de potencial (debido a un campo elΓ©ctrico uniforme): Cuando una carga se encuentra dentro de un capo elΓ©ctrico, desplaza una cierta distancia a dicha carga. βπΈ β π = ππ΅ β ππ΄ + ππ’ππππ π π πππ ππππ§π ππ π’π ππ’ππ‘π ππ πππ¦ππ πππ‘ππππππ π π ππ‘ππ ππ πππππ βππ’ππππ π π πππ ππππ§π ππ π’π ππ’ππ‘π ππ πππππ πππ‘ππππππ π π ππ‘ππ ππ πππ¦ππ πΈ = πππππ πππππ‘ππππ π’πππππππ π = πππ π‘πππππ πππ‘ππ πππ ππ’ππ‘ππ ππππππππ ππ πππππ πππππ‘ππππ ππ ππ’π π π πππ ππππ§π ππ πππππ α¬Τ¦ π¬ π©
π¨ π
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3.6 TRABAJO ELΓCTRICO DefiniciΓ³n: magnitud escalar que mide la energΓa necesaria para trasladar una carga de prueba de un punto en el espacio hacia otro.
ππ΄βπ΅ = π0 (ππ΅ β ππ΄ ) π΅
π π1
π2
π΄
π3
π2
En la figura muestra un agente (carga de prueba π) que se desplaza del punto A hacia B, realiza un trabajo debido a que tiene que luchar con la fuerza de repulsiΓ³n que emite π1 y la fuerza de atracciΓ³n de la carga π2
3.6.1 RelaciΓ³n entre el potencial elΓ©ctrico y el Trabajo elΓ©ctrico π=
π π0
DΓ³nde: π = Cantidad de trabajo [π½] π = Potencial elΓ©ctrico[π] π = Distancia [π] ππ΅ β ππ΄ = Diferencia de potencial[π] π = Cantidad de carga elΓ©ctrica [πΆ] πΈ = Campo elΓ©ctrico [
π πΆ
]
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4 PROBLEMAS RESUELTOS. 4.1 CuantizaciΓ³n de la carga. 1. A cuantos culombio equivalen 5 Γ 109 πππππ‘πππππ Sol π = π|ππ | π = (5 Γ 109 )(1.6 Γ 10β19 [π]) π = 8 Γ 10β10 [π] 2. Si un cuerpo se carga con 3.2 Γ 10β16 [π] ΒΏCuΓ‘ntos electrones habrΓ‘ perdido? Sol. Datos. π π = +π|ππ | β π = q= 3.2 Γ 10β16 [π] |ππ | n= ΒΏ El nΓΊmero de electrones perdidos es igual a su carga elΓ©ctrica positiva
3.2 Γ 10β16 [π] π= 1.6 Γ 10β19 [π] π = 2000 πππππ‘πππππ
3. Una barra de vidrio frotada con un paΓ±o de lana pierde 25 Γ 1020 electrones. La cantidad de carga en culombios esβ¦β¦.. Datos. q=? n= 25 Γ 1020 |ππ | = 1.6 Γ 10β19
Ahora usamos (+) por que perdiΓ³ electrones
Sol.
π = +π|ππ | π = +25 Γ 1020 Γ 1.6 Γ 10β19 π = +400[π]
4. Si a un conductor se le sustraen 5 Γ 1013 πππππ‘πππππ . ΒΏCuΓ‘l serΓa su carga en micro culombios? Datos. q=? n= 25 Γ 1020 |ππ | = 1.6 Γ 10β19
π ππ.
Usamos (+) por que le quitaron electrones
π = +π|ππ | π = +(5 Γ 1013 )(1.6 Γ 10β19 [π] π = +8π[π] Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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4. Una pequeΓ±a esfera neutra metΓ‘lica gano 8 Γ 1010 πππππ‘πππππ ΒΏQuΓ© cantidad de carga adquiriΓ³? Sol. Usamos la siguiente ecuaciΓ³n: π = βπ|ππ | π = β(8 Γ 1010 )(1.6 Γ 10β19 )[π] π = β12.8 Γ 10β9 [π] 5. Calcular el nΓΊmero de electrones que tienen las siguientes cargas: a) -20Β΅ [c] b) 60[c] c) 1000p[c] Sol. π π = π β (π)ππ ππ ππ’ππππ ππ πππππ‘πππππ ππ’π πππ ππ ππ πππππ El signo negativo de β20Β΅ [π] solo nos indica que la carga gano electrones. Por tanto la ecuaciΓ³n que debemos utilizar es: π = βπ|ππ | a) π =
β20Γ10β6 [π] β1.6Γ10β19 [π]
β π = 1.25 Γ 1014 πππππ‘πππππ
El signo [+] de los siguientes incisos nos indica que la carga perdiΓ³ electrones. Por tanto la ecuaciΓ³n que debemos utilizar es: π = +π|ππ | 60[π]
b) π = 1.6Γ10β19 [π] β π = 3.75 Γ 1020 πππππ‘πππππ c) π =
1000Γ10β12 [π] 1.6Γ10β19 [π]
β π = 6.25 Γ 109 πππππ‘πππππ
Por ningΓΊn motivo (π) nos debe dar un nΓΊmero negativo, ya que este solo representa el nΓΊmero de electrones que posee la carga
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6. Determine que valores de estas cargas son correctas. π) π1 = 2.4 Γ 10β19 [c] π) π2 = 11.2 Γ 10β19 [c] π) π3 = 8.8 Γ 10β19 [c] π) π4 = 8.0 Γ 10β19 [c] Sol. Usamos
a. ππππ π1
2.4Γ10β19 1.6Γ10β19
= 1.5 "πΌππΆππ
π
πΈπΆππ"
b. Para π2
11.2Γ10β19 1.6Γ10β19
c. Para π3
8.8Γ10β19 1.6Γ10β19
= 5.5 "πΌππΆππ
π
πΈπΆππ"
d. Para π4
8.0Γ10β19 1.6Γ10β19
=5
=7
"πΆππ
π
πΈπΆππ"
"πΆππ
π
πΈπΆππ"
4.2 ConservaciΓ³n de la carga 7. Al frotar una varilla de caucho con lana de conejo, ambos elΓ©ctricamente neutros se transfieren 1016 πππππ‘πππππ . Si dichos cuerpos forman un sistema aislado ΒΏQuΓ© cantidad de carga adquieren cada uno? Y demuestre el principio de la conservaciΓ³n de la carga.
Al inicio ππππ’πβπ = 0
En el contacto
πππππ = 0 Sistema aislado quiere decir que los electrones que pierde la lana los gana el caucho
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Sol.
(+) Para la lana (-) para el caucho
π = Β±π|ππ | π = Β±(1016 )(1.6 Γ 10β19 )[π] π = Β±1.6π[π] Al final
πΒ΄ππππ > 0 πΒ΄πππ’πβπ < 0 ΰ· π πππππππ = ΰ· π πππππ 0 + 0 = (1.6 Γ 103 )[π] + (β1.6 Γ 103 )[π] 0 = 0 βCumple con el principio de conservaciΓ³n de la cargaβ
8. Una esfera metΓ‘lica tiene 5 Γ 105 πππππ‘πππππ en exceso. Si se hace contacto con otra esfera idΓ©ntica que tiene una carga de 3.2 Γ 10β14 [π] y luego se las separa ΒΏCuΓ‘ntos electrones en exceso quedan en la primera esfera? Sol. Hallamos la carga de la primera esfera βPrimera parteβ
βsegunda parteβ
π = βπ|ππ | π = β(5 Γ 105 )(1.6 Γ 10β19 )[π] π = β8 Γ 10β14 [π]
AdemΓ‘s las cargas finales son iguales por que los radios de las esferas son iguales π1, = π2,
β π πππππππ = β π πππππ π1 + π2 = π1, + π2, (β8 Γ 10β14 [π]) + (+3.2 Γ 10β14 [π]) = 2π1, π1, = β2.4 Γ 10β14 [π] Como π1 = ππ πππππ‘ππ£π. Por tanto la primera esfera despuΓ©s del contacto tiene exceso de electrones: para saber su exceso usamos la siguiente ecuaciΓ³nβ¦
βtercera parteβ
π1, = βπ|ππ | β π =
β2.4 Γ 10β14 [π] β1.6 Γ 10β19 [π]
π = 150 000 πππππ‘πππππ ππ ππ₯πππ π Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
23
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
9. Una esfera conductora de radio π = 3ππ con una magnitud de carga igual a π = 250π[π] Se pone en contacto con otra esfera conductora de radio π
= 4ππ descargada (π = 0) despuΓ©s de separarse: ΒΏquΓ© cantidad de carga tiene cada uno? DATOS: r1=3cm=0.03m π = 250π[π] r2=4cm=0.04m Q=0
Sol. Por conservaciΓ³n de la carga ΰ· π πππππππ = ΰ· π πππππ π1 + π2 = π β²1 + π β² 2 β¦ β¦ β¦ β¦ β¦ . πππ1
β πππ ππ’π π ππ ππ πππππ ππ ππππππ πππ π‘πππ‘ππ π’π ππππ β¦. π β²1 π β² 2 = β¦ β¦ β¦ β¦ β¦ . πππ2 π 21 π 2 2 β πππ πππππππ π β² ππ πππ’πππππ 2 (0.03)2 β² π 21 β² 9 β² β² π β π = π β π β²1 = π β¦ β¦ . πππ3 1 (0.04)2 2 π22 2 16 2 β ππππππππ§ππππ πππ 3 ππ πππ’πππππ 1 π β²1 =
0
9
π1 + π2 = π β²1 + π β² 2 β π1 = 16 π β² 2 + π β² 2 250 Γ 10β6 = (
π β²1 =
9 250 Γ 10β6 + 1) π β² 2 β π β² 2 = β π β² 2 = 160π[π] 9 16 (16 + 1)
9 Γ 160 Γ 10β6 [π] β π β²1 = 90π[π] 16
10. Se tiene 5 pequeΓ±as esferas de igual radio, la primera de ellas cargada con 55Β΅[π] si ponen en contacto entre si ΒΏCuΓ‘l serΓ‘ la carga de cada uno? π2 = π3 = π4 = π5 = 0 β πππ¦ ππ ππ ππππ πππ£ππ£πππ ππ ππ πππππ ΰ· π πππππππ = ΰ· π πππππ π1 + π2 + π3 + π4 + π5 = π1β² + π2β² + π3β² + π4β² + π5β² β¦ β¦ β¦ . πππ1 β πππ π ππ ππ πππππ πππππ‘ππππ π1β² π2β² π3β² π4β² π5β² = = = = β¦ β¦ β¦ β¦ β¦ β¦ β¦ β¦ . β¦ . . πππ2 π1 π2 π3 π4 π5 Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
β ππππ β πππ‘πππππ
π1 = π2 = π3 = π4 = π5β¦β¦β¦β¦..πππ π‘πππ‘π π π π ππππππππππ π1β² = π2β² = π3β² = π4β² = π5β² β¦β¦β¦β¦..ππππππππ§ππππ ππ πππ.1
π1 + π2 + π3 + π4 + π5 = π1β² + π1β² + π1β² + π1β² + π1β² π1 + 0 + 0 + 0 + 0 = 5π1β² π1 55 Γ 10β6 [π] π1β² = β π1β² = β π1β² = 11π[π] 5 5
4.3 Fuerza elΓ©ctrica 11. CuΓ‘l es la fuerza elΓ©ctrica de repulsiΓ³n entre dos electrones cuya distancia de separaciΓ³n es 1 Γ 10β10 π Sol.
DATOS: π1 = π2 = ππ = β1 Γ 10β10 π r=1 Γ 10β10 π 2
πΉ=πΎ
|ππ | π2
β πΉ = 9 Γ 109 [
πΉ=πΎ
|π1 ||π2 | π2
ππππ π1 = π2 = ππ ππ2 β1.6Γ10β19 [π 2 ] π2
]
2
(1Γ10β10 ) [π]2
β8
πΉ = 2.3 Γ 10 π
12. Dos cuerpos cargados con 30 y 50 stc se repelen con una fuerza de 15 Γ 10β6 [π] cuΓ‘l es
su distancia? Exprese el resultado en el sistema CGS DATOS: π1 = 30π π‘π π2 = 50π π‘π] F=15 Γ 10β6
1π = 105 πππ Sol.ffffffffffffffffffffff 15 Γ 10β6 Γ 105 πππ β πΉ = 1.5πππ π = βπΎ
|π1 ||π2 | πΉ
1 πππ β ππ2 30 Γ 50 πππΆ 2 Γ β π = 31.6ππ πππΆ 2 1.5 πππ 13. Dos esferas conductoras de igual radio estΓ‘n electrizadas con q1 = 40Β΅ [c] y q2 =10Β΅[c] si las esferas son puestas en contacto y luego se las separa una distancia de 0.3m determinar la fuerza elΓ©ctrica entre las dos cargas. Sol. * Por conservaciΓ³n de la carga al inicio π=β
β π πππππππ = β π πππππ π1 + π2 = π1, + π2,
d= ΒΏ? Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
25
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
β πππ π ππ ππ πππππ π1β² π2β² = π1 2 π2 2 π1β² =
β ππππ
π2 β² π β π2 2
π1 2 = π2 2 = π 2
π1β² = π2β²
β ππππππππ§ππππ ππ ππ πππ. 1 π1 + π2 = 2π1β² β π1β² = β πππππππππ ππ πππ¦ ππ πππ’ππππ π1β² = 15π[π]
(40 β 10)π[π] 2
β πβ²π = πππ[π]
π2β² = 15π[π]
πΉ=πΎ
π1 2 π2
π =0.3 m
ππ2 (15 Γ 10β6 )2 [π 2 ] πΉ = 9 Γ 109 [ 2 ] π (0.3)2 [π]2
β
πΉ = 22.5π
14. Se tiene tres cargas, como se muestra en la fig. halle la fuerza resultante sobre la carga βCβ. ππ΄ = β9π[π], ππ΅ = 2π[π], ππΆ = β6π[π] π1 = 0.03π π2 = 0.06π A
B π1
C π2
Sol. 1er pasΓ³: ley cualitativa a la carga que se nos pide analizar (qc)
2do pasΓ³: soluciΓ³n por vectores colineales Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
-
para ππ¨πͺ
π βπ
πΉπ΄πΆ = πΎ (π π΄+π π΅)2 -
para ππ©πͺ
πΉπ΄πΆ = πΎ
1
2
ππ΅ βππΆ (π2 )2
πππ π‘πππ‘π ππππ’πππππ
De estos dos, el mayor siempre va ser el positivo, y el menor el negativo, debido a que solo buscamos el modulo del vector
πΉπ΄πΆ = 60π πΉπ΅πΆ = 30π
πΉπ
= πΉπ΄πΆ β πΉπ΅πΆ πΉπ
= (60 β 30)π β
πΉπ
= 30π
15. dos cargas π1 = 16 Γ 10β4 [π] π¦ π2 = 9 Γ 10β4 [π] se encuentran separadas una distancia de 7m, se coloca una carga de βq entre las dos cargas y sobre la recta que las une. ΒΏa quΓ© distancia de π1 debe ser colocada la carga negativa, para que permanezca en equilibrio? X
π1
πΉ1
π
CondiciΓ³n de equilibrio (primera ley de newton) βπΉ = 0 πΉ1 = πΎ
o
π2
7π
Sol. o
7-X πΉ2
πΉ2 β πΉ1 = 0
π β π1 β¦ β¦ β¦ β¦ . . πΈππ1 π₯2
πΉ2 = πΎ
Reemplazando Ecc1 Ecc2 en Ecc*
π β π1 π β π2 πΎ 2 =πΎ π₯ (7 β π₯)2 π2 7βπ₯ ) β =( π1 π₯ π₯=
7 π βπ2 + 1 1
πΈππ β β πΉ2 = πΉ1
β
π β π2 β¦ β¦ β¦ β¦ . πΈππ2 (7 β π₯)2
π1 π2 π2 (7 β π₯)2 β = β = π₯ 2 (7 β π₯)2 π1 π₯2 β
π2 7 π₯ β = β π1 π₯ π₯
π₯=
7 7 4
β
β
π2 7 β = β1 π1 π₯
π₯ = 4π
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27
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
16. Determinar la fuerza elΓ©ctrica resultante sobre la carga π0 = 5π[π] π1 = π2 = 80π[π] π2
π1
π0
0.3π
74 Μ π2
Sol. 1er pasΓ³: ley cualitativa a Q0 π1
π0 0.3π
74 Μ
πΉ01
π πΉ02
πΉπ
2do pasΓ³: soluciΓ³n por el mΓ©todo del paralelogramo πΉπ
= βπΉ01 2 + πΉ02 2 + 2πΉ01 β πΉ02 cos π
β¦.Ecc1
π1 π0 β πΉ01 = 40π 0.32 π2 π0 =πΎ β πΉ02 = 40π 0.32
β πΉ01 = πΎ β πΉ02
π = 180 β 74 β π = 106 Μ o
Estos tres datos obtenidos reemplazamos en Ecc. 1
πΉπ
= β402 + 402 + 2 Γ 40 Γ 40 cos 106 Μ πΉπ
= 48.14π
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28
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
17. Determinar el mΓ³dulo de la fuerza elΓ©ctrica resultante sobre la carga ππ΅ = 10π[π] ππ΄ = β9π[π] ππΆ = 16π[π] ππ΄
ππ΄ πΉπ
πΉπ΄π΅
π
π πΉπ΅π
37β° ππ΅
π
ππΆ
37β° ππ΅
π
ππΆ
Sol. 1er pasΓ³: ley cualitativa a QB ya se lo realizo, son las flechas que salen de QB 2do pasΓ³: soluciΓ³n por triangulo rectΓ‘ngulo (mΓ©todo de PitΓ‘goras) πΉπ
πΉπ΄π΅
37β°
πΉπ
= βπΉπ΄π΅ 2 + πΉπ΅πΆ 2
πΉπ΅π
β¦β¦.β¦.Ecc1
* Para hallar FAB y FBC necesitamos hallar las distancias a, b π = 0.05 sin 37 β π = 0.03π π = 0.05 cos 37 β π = 0.04π
π π
37β°
ππ΄ ππ΅ β πΉπ΄π΅ = 900π π2 ππ΅ ππΆ =πΎ 2 β πΉπ΅πΆ = 900π π
β πΉπ΄π΅ = πΎ β πΉπ΅πΆ
*reemplazamos las fuerzas en Ecc. 1 πΉπ
= β9002 + 9002 β πΉπ
= 900β2 [N] πΉπ
= 1272.8[π]
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29
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
18. En los puntos A(-1,0) y B(0,1) (coordenadas expresadas en metros) estΓ‘n situadas respectivamente las cargas puntuales 30π[π] π¦ β 40π[π] hallar la fuerza resultante sobre una carga de 10π[π]situada en el origen de las coordenadas π¦
πΉπ΅πΆ
π΅(0,1) πΉπ
π΄(β1,0)
πΆ(0,0)
π₯
Sol. 1er pasΓ³: ley cualitativa a QC ya se lo realizo, son las flechas que salen de QC 2do pasΓ³: soluciΓ³n por (mΓ©todo de PitΓ‘goras)
πΉπ΄πΆ
πΉπ
= βπΉπ΄πΆ 2 + πΉπ΅πΆ 2
* Para este caso nuestras distancias son los ejes de coordenadas que metros, Γ³sea para ambos casos serΓ‘ 1metro. ππ΄ ππΆ β πΉπ΄πΆ = πΎ 2 β πΉπ΄πΆ = 2.7[π] 1 ππ΅ ππΆ β πΉπ΅πΆ = πΎ 2 β πΉπ΅πΆ = 3.6[π] 1
estΓ‘n en
πΉπ
= β2.72 + 3.62 β πΉπ
= 4.5[π] 19. En los vΓ©rtices de un cuadrado de 0.2m de lado se colocan cuatro cargas de 8π[π] cada una de ellas. calcular la fuerza que actΓΊa sobre la carga q4 Sol. π1 π2 1er pasΓ³: ley cualitativa a Q4 2do pasΓ³: soluciΓ³n por (mΓ©todo de PitΓ‘goras) y vectores colineales πΉ34
πΉπ
1
πΉπ΅π
π4
πΉ24
π3
πΉπ
= πΉπ
1 + πΉ24 β¦.Ecc1 β¦β¦β¦β¦β¦β¦β¦β¦ πΉπ
1 = πΉ34 +β¦β¦β¦β¦β¦.Ecc2 πΉ14 β¦β¦β¦β¦
πΉ14
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FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
*como F34 y F14 tienen las mismas cargas e iguales distancias: por tanto las fuerzas son iguales π2 πΉ34 = πΉ14 = πΎ β πΉ14 = πΉ34 = 14.4[π] 0.22 34 *πΉ14 , πΉ34 reemplazamos en ecc2 β πΉπ
1 = 14.4β2 β πΉπ
1 = 20.36[π] β πΉ24 = πΎ
π2 (0.2β2)2
β πΉ24 = 7.2[π]
*πΉπ
1 , πΉ24 Reemplazamos en Ecc1 πΉπ
= (20.36 + 7.34)[π] β πΉπ
= 27.56[π] 20. Dos esferas muy pequeΓ±as del mismo peso y de igual carga π = 6 Γ 10β6 se encuentran en equilibrio como se muestra en la fig. Calcular la masa de cada esfera en gramos y la tensiΓ³n de la cuerda en Newton Sol. Datos: q1 = q2 = 6 Γ 10β6 π = 0.9π m1 = m2 = m? T =?
π1
πΉ π2
π = 0.9π
π)π·πΆπΏ. ππ ππ πππππ ππππππππ F πΉ=π (π)2 πΎ =m π(0.9)2 W 9 Γ 109 β (6 Γ 10β6 )2 m= 9.8 β (0.9)2 m = 0.04Kg β m = 40g
π)π·πΆπΏ. ππ ππ πππππ π π’ππππππ T π =πΉ+π πΎ(π)2 T= + ππ π2 FW
9 Γ 109 β (6 Γ 10β6 )2 + 0.04 β 9.8 (0.9)2 T = 0.8[N]
T=
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FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
21. Dos cargas de 10β4 πΎ[π] de masa estΓ‘n suspendidas de un mismo punto mediante dos hilos de seda de L=0.13m de longitud (π = 0.1π) ΒΏCuΓ‘l es la carga de cada una?
π
π
πππ‘ππ
βπππππππ ππ ππππ’ππ π
π1 = π2 = 104 πΎπ πΏ = 0.13π π = 0.1π π1 = π2 =ΒΏ ?
π = πΏ cos π 2 π π = cos β1 2πΏ
0.1 π = cos β1 ( ) 2 β 0.13 π = 67.38Β°
ΞΈ π = 0.1π
π)π·πΆπΏ. ππ π’ππ ππ πππ ππππππ π sen π πΉ
π
π
ΰ· πΉπ¦ = 0
π = π sin π β¦ β¦ . . π¬πππ
π cos π
ΰ· πΉπ₯ = 0
πΉ = π cos π β¦ β¦ . π¬πππ
π β π«ππππ
ππππ
π π¬ππ π π π¬ππ π
π π sin π π π π2 = β = tan π β =πΎ 2 πΉ π cos π πΉ tan π π π=β
π2π (0.1)2 β 10β4 β 9.81 β β π= β π = 2.1 Γ 10β8 [π] 9 πΎ β tan π 9 Γ 10 β tan 67.38
22. del sistema mostrado en la fig., se tiene el equilibrio ΒΏCuΓ‘l es el peso del bloque y la tensiΓ³n de la cuerda? Si π1 = 200π[π] π2 = 50π[π] π = 0.3π 60Β° π = 0.3π
π1
πΉ
π2
W Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
π) π·πΆπΏ ππ ππ πππππ 2 π sin 60 πΉ
π) π·πΆπΏ ππ ππ πππππ
π
60 π cos 60
π
ΰ· πΉπ₯ = 0
π
ΰ· πΉπ¦ = 0
π = 2π π = 2 β 2000
π
π = 4000
π cos 60 = πΉ π1 π2 π=πΎ 2 π cos 60 π = 9 Γ 109
π
200 Γ 10β6 β 200 Γ 10β6 0.32 β cos 60
π = 2000[π] 23. Si el sistema se encuentra en equilibrio ππ΄ = 3π[π] ππ΅ = β5π[π] ππ΄ = 1.5[π]
hallar
el
peso
del
bloque
π) π·πΆπΏ ππ ππ΄ T ΰ· πΉπ¦ = 0
ππ΄ πΉ
π = 0.3π
ππ΅
π = π+πΉ ππππππππ§ππππ πππ‘ππ
π = 3[π] 37Β°
π) π·πΆπΏ πππ πππππ’π Y T
ΰ· πΉπ₯ = 0
π = π sen 37 π=
π cos 37 37Β° π sen 37 π
W F
X
π 3 βπ= sen 37 sen 37
π = 5[π] Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
24. Una ππ΄ = 0.1π[π] tiene una masa de 0.102g y estΓ‘ ubicado a 50cm de la carga Q B = 0.04Β΅[c]. Determinar a) Que fuerza ejerce la carga ππ΅ sobre la carga ππ΄ b) CuΓ‘l serΓ‘ la aceleraciΓ³n de la carga ππ΄ en el instante en que se sueltan las cargas (no tomar en cuenta la aceleraciΓ³n de la gravedad) π) ππ ππ’πππ§π ππ’π ππππππ ππ ππ΅ π ππππ ππ πππππ ππ΄ ππ :
πΉ ππ΄ π = 0.5π
ππ΅
πΉπ΅π΄ = πΎ
ππ΄ ππ΅ π2
πΉπ΅π΄ = 9 Γ 109
0.1 Γ 10β6 β 0.04 Γ 10β6 0.52
πΉπ΅π΄ = 144π[π]
π) π·πΆπΏ ππ ππ΄ πΉ
ΰ· πΉπ¦ = ππ πΉβπ =π π π=
π
144 Γ 10
0 β6
β6
3
β 102 Γ 10 Γ 10 Γ 9.81 102 Γ 10β6
βpor
condiciΓ³n del problemaβ
π = 1.41 [πβ 2 ] π
25. Dos bolitas pequeΓ±as idΓ©nticas tienen una masa βmβ y carga βqβ. cuando se ponen en un tazΓ³n esfΓ©rico βRβ con paredes no conductores y sin fricciΓ³n, las bolitas se mueven hasta que en la posiciΓ³n de equilibrio estΓ‘n separadas por una distancia βRβ. determine las cargas de las volitas. ππ¨π₯. π
π
π
π
π
π
π
π
π
π
60Λ 30Λ 60Λ π = ππ
πΉπ πΉπ
Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
tan 60 =
ππ π2 βΉ πΉπ = ππ cot 60 βΉ πΎ 2 = ππ cot 60 πΉπ π
π 2 ππ cot 60 π ππ cot 60 ( ) = βΉ = Β±β π
πΎ π
πΎ π TambiΓ©n: cot 60 = cot ( ) 3
πππ π‘πππ‘π: π ππ cot (3 ) β π = Β±π
πΎ
26. Una bola de 150mg de masa, suspendida verticalmente de un hilo no conductor, posee una carga de π = +10 Γ 10β9 [πΆ]. A una distancia de 32[cm] de ella se coloca otra bola por debajo de ella. ΒΏQue signo y que valor deberΓ‘ tener esta bola para que la tensiΓ³n del hilo aumente al doble? ππ¨π₯. π«πͺπ³. π
π ππ πππππ ππππππππ T
Antes de colocar la bola inferior debe cumplir:
π = π β¦ β¦ β¦ . πππ. 1 W T
Al colocar la bola inferior aparece una fuerza πΉπ , para que cumpla la condiciΓ³n esta fuerza debe ser igual al peso. Por tanto:
πΉπ = π β¦ β¦ β¦ . πππ. 2 πΉπ
W
AsΓ cumple que:
π
πΉ
π = 0.9π
π
π = π + πΉπ π = π + π βΉ π = 2π
La carga βπβ la hallaremos usando la ecuaciΓ³n 2 ππ πππ2 πΎ 2 =π βΉ π= π πΎπ π=
150 Γ 10β6 Γ 9.81 Γ 0.322 βΉ π = 1.7Β΅C 9 Γ 109 Γ 10 Γ 10β9
Obviamente la carga debe ser negativa para que exista una fuerza de atracciΓ³n. Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
35
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
4.4 Campo elΓ©ctrico 27. Determinar la carga de una partΓcula puntual si a elΓ©ctrico tiene una intensidad de 9K[NβC].
8 Γ 10β1 [m] de ella su campo
* Utilizamos la ecuaciΓ³n de una carga que estΓ‘ generando un campo elΓ©ctrico π πΈ=πΎ 2 π * Despejando la carga.
(8 Γ 10β1 )2 π2 Γ 9000[πβπΆ ] π2 πΈ π= β π= β π = 640 Γ 10β9 [π] 2 πΎ 9 Γ 109 [ππ β 2 ] π 28. Determinar la intensidad de campo elΓ©ctrico en el punto βpβ. si π = β7 Γ 10β8 [π] Sol. E P 3m π 7 Γ 10β8 [π] 2 πΈ = πΎ 2 β πΈ = 9 Γ 109 [πm βπ 2 ] β πΈ = 70 [π΅βπͺ] π 32 m2 29. Determinar la intensidad de campo elΓ©ctrico en el punto βpβ. si ππ΄ = 25π[π] y ππ΅ = β20π[π] π1 = 0.02π
ππ΄
π2 = 0.03π
ππ΅
πΈπ΅
π
Cualitativa
πΈπ΄
*El campo elΓ©ctrico resultante en el punto βpβ es πΈπ = πΈπ΄ + πΈπ΅ π1 π1 πΈπ = πΎ +πΎ 2 (π1 + π2 )2 π 25 Γ 10β6 [π] 20 Γ 10β6 πΈπ = 9 Γ 109 ( + ) (0.02 + 0.03)2 π2 0.032
Cuantitativa β πΈπ = 110 Γ 106
30. Determinar la intensidad de campo elΓ©ctrico en el punto 10β8 [π] π¦ Q 2 = β3 Γ 10β8 [c] ΞΈ = 45Β° π1 OPERACIONES AUXULIARES βπππππππ "π" π sin πΌ = 3β2
π π΅ πΈ1
πΈ2 πΈπ
π = 3β2 sin 45Β°
ΞΈ π
π2
π = 3π
βBβ π1 = 4 Γ
βπππππππ "π₯" π tan πΌ = π₯ 3 π₯= tan 45Β° π₯ = 3π Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
36
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
πΈπ
= βπΈ1 2 + πΈ2 2
β
πΈπ
= β(πΎ
π1 2 π2 2 ) + (πΎ ) π2 π₯2
2
πΈπ
= β(9 Γ 109
2
4 Γ 10β8 3 Γ 10β8 π π ) [π΅βπͺ] + (9 Γ 109 ) [π΅βπͺ] 2 2 3 3
πΈπ
= 50[πβπΆ ]
31. Determinar la intensidad de campo elΓ©ctrico en el punto βPβ π1 = β3 Γ 10β8 [π] β5 Γ 10β8 [c] d = 3m ππππ "πΈ2 "
ππππ "πΈ1 " πΈ1 = πΎ
π1 π2
πΈ1 = 9 Γ 109
π¦ Q2 =
πΈ2 = πΎ 3 Γ 10β8 32
πΈπ
= 30[πβπΆ ]
π2 π2
πΈ2 = 9 Γ 109
5 Γ 10β8 32
πΈπ
= 50[πβπΆ ]
Para E_R tenemos que usar el mΓ©todo del paralelogramo siempre y cuando tomemos el Γ‘ngulo entre los vectores E_(1 ) y E_(2 )
πΈπ
= β(πΈ1 )2 + (πΈ2 )2 + 2(πΈ1 )(πΈ2 ) cos 60Β° πΈπ
= 70[πβπΆ]
πΈπ
= β(30)2 + (50)2 + 2(30)(50) cos 60Β° β
32. Hallar la magnitud del campo elΓ©ctrico necesario para mantener la carga π = 8[π] y un masa π = 2 Γ 10β3 [Kg] flotando como se muestra en la figura. πΈ =?
π·πΆπΏ ππππ ππ ππ ππππ πΉ
ΰ· πΉπ¦ = 0 ππππ: πΈ =
π
πΉ=π πΉ π
ππ 2 Γ 10 πΈ= = π π
β3
ππ Γ 9.81 [πβ 2 ] π 8[π]
πΈ = 2.4525 Γ 10β3 [πβπΆ ] Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
37
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
33. Determinar la intensidad de campo elΓ©ctrico resultante en el centro del cuadrado de 6m de lado, si π1 = π2 = 4 Γ 10β6 [c], π3 = π4 = β4 Γ 10β6 [c]flotando como se muestra en la figura. π1
π2
πππ:
πΈπ
π₯ π4
βπππππππ "π" πππ πππ‘ππππππ π = βπΏ2 + πΏ2 π = β2πΏ2 π = πΏβ2 π = 6β2
π3 πΏ πΆπππ π‘ππππππ πππ πππ ππππππ π πππ’ππππ πππ π‘ππππππ πΈ1 = πΈ2 = πΈ3 = πΈ4 = πΈ π ππ2 4 β 10β6 π 9 πΈ=π = 9 β 10 [ ] β β πΈ = 2000 [πβπ] 2 π2 2 π 2 π (3β2) ( ) 2 βπππππππ "ER 1 , "ER2 π π’πππππ ππππππππππππππ‘π πππ π ππ π£πππ‘ππππ ππππππππππ , ER 1 = πΈ1 + πΈ3 ER 2 = πΈ2 + πΈ4 ER 1 = 2000 [πβπ] + 2000 [πβπ] β ER 1 = 4000 [πβπ] ER 2 = 2000 [πβπ] + 2000 [πβπ] β ER 2 = 4000 [πβπ] πππππππππ‘π βπππππππ ER πππ ππ π‘ππππππ ππ πππ‘ππππππ ER = βπΈπ
1 2 + πΈπ
2 2 β ER = β40002 + 40002 β ER = 5656 [πβπ] 34. Una esfera de 4 gramos y carga de π1 = β1 β 10β6 [π] y estΓ‘ suspendida desde el techo mediante un hilo aislante dentro de un campo elΓ©ctrico uniforme. Sabiendo que la esfera se encuentra en equilibrio. π = 37Β°, g = 10[πβπ 2 ]. Determine βEβ π«πͺπ³ ππ ππ ππππππ
ΞΈ
πΈ
πΉ = πΈπ π
ππ ππ37
ππππ 37
ΞΈ ππ ππ37 π€ = ππ Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
38
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
ΰ· πΉπ₯ = 0
ΰ· πΉπ¦ = 0
ππ ππ37Β° β πΈπ = 0 ππ ππ37Β° = πΈπ β¦ β¦ β¦ β¦ ππππ
ππππ 37Β° β ππ = 0 ππππ 37Β° = ππ β¦ β¦ . . ππππ
π
ππππ
ππππ
π π πππππ π ππ ππ37Β° πΈπ πΈπ ππ β π‘π37Β° = β π‘π37Β° = βπΈ= ππππ 37Β° ππ ππ π 0.75 β 0.004 β 10 πΈ= β πΈ = 30π [πβπ] 1 β 10β6 35. Hallar la intensidad del campo elΓ©ctrico si el campo logra el equilibrio si 4 Γ 10β6 [c], π = 1 Γ 10β4 [kg], π = 10 [mβ 2 ] π π«πͺπ³ ππ ππ ππππππ
π
πΈ π
ππ ππ53
π=
ππππ 53 πΉπ ππ30 πΉ
πΉπππ 30
π»πππππππ π πππ ππππππππ ππ ππππ’πππ 150Β° + π = 180Β° β π = 180Β° β 150Β° β π = 30Β° ΰ· πΉπ₯ = 0
ΰ· πΉπ¦ = 0
πΉπππ 30Β° β ππ ππ53Β° = 0 πΉπππ 30Β° = ππ ππ53Β° β¦ β¦ β¦ β¦ ππππ
ππππ 53Β° + πΉπ ππ30Β° β π = 0 ππππ 53Β° = π β πΉπ ππ30 β¦ β¦ ππππ
π«ππππ
ππππ
π ππππ πππππ ππππ ππ ππ53Β° πΉπππ 30Β° πΉπππ 30Β° = β π‘π53Β° = ππππ 53Β° π β π ππ30Β° π β π ππ30Β° π‘π53Β°(π β πΉπ ππ30Β°) = πΉπππ 30Β° π‘π53Β° β π β π‘π53Β° β πΉπ ππ30Β° = πΉπππ 30Β° Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
39
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
π«ππππππππ
π π πΉπππ 30Β° + π‘π53Β° β πΉπ ππ30Β° = π‘π53Β° β π πΉ(πππ 30Β° + π‘π53Β° β π ππ30Β°) = π‘π53Β° β π πΈπ(πππ 30Β° + π‘π53Β° β π ππ30Β°) = π‘π53Β° β ππ π‘π53Β° β 10β4 [ππ] β 10 [πβ 2 ] π‘π53Β° β ππ π πΈ= = π(πππ 30Β° + π‘π53Β° β π ππ30Β°) 4 β 10β4 [π] β (πππ 30Β° + π‘π53Β° β π ππ30Β°) πΈ = 216.9 [πβπ] 36. Con que aceleraciΓ³n constante se desplaza el mΓ³vil para que el pΓ©ndulo de 50 g con carga de Q=20 ππΆ permanezca inclinado 55Β° como se observa en la figura. El campo en el inferior del mΓ³vil tiene una intensidad de 6π[πβπΆ ] ΰ· πΉπ₯ = ππ π
ππ ππ55Β° β πΉπ = ππ ππ ππ55Β° β πΈπ = ππ β¦ β¦ . ππππ ΰ· πΉπ¦ = 0 ππππ 55Β° β π€ = 0 ππππ 55Β° = π€ π€ π= β¦ β¦ β¦ β¦ β¦ . . ππππ πππ 55Β°
πΉππππππππππ
π ππππ ππ ππππ π€ β π ππ55Β° β πΈπ = ππ β ππ β π‘π55Β° β πΈπ = ππ πππ 55Β° ππ β π‘π55Β° β πΈπ π= π 0.05ππ β 9.81 [πβ 2 ] β π‘π55Β° β 6 β 103 [πβπ] 20 β 10β6 [π] π π= 0.05ππ π = 11.6 [πβ 2 ] π Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
40
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
37. Un electrΓ³n penetra en un conductor plano de cargas paralelas de cargas opuestas a una distancia de 4 cm dela placa positiva. ΒΏCuΓ‘nto tiempo demorara el electrΓ³n en caer en dicha lamina? La intensidad en el condensador es 500[πβπ] , la masa del electrΓ³n es de 9 β 1028 [π]. desprecie efectos gravitatorios πβ
πΈ
π£ π
4ππ
π=
Cuando se desprecia el efecto gravitacional la fuerza del campo magnΓ©tico y la aceleraciΓ³n del electrΓ³n tiene sentido contrario al campo elΓ©ctrico debido a que ele electrΓ³n tiene carga negativa
πΈ β ππ β¦ β¦ β¦ β¦ β¦ πππ1 π
ππππππ§ππππ ππ πππ£ππππππ‘π πππππ£πππππ ππ ππ πππ π¦ (ππ
ππ) 1 2
2β π
β = π£0 π‘ + ππ‘ 2 β π‘ = β β¦β¦β¦β¦ecc2 πΉππππππππππ
π ππππ ππ ππππ 2β 2πβ 2 β 9 β 10β31 [ππ] β 0.04[π] π‘=β β π‘=β π‘=β πΈ β π(πππππ‘πππ) πΈβπ 500 [πβπ] β 1.6 β 10β19 [π] π π‘ = 0.03 β 10β6 [π ] 38. Dos placas metΓ‘licas cargadas en el vacΓo estΓ‘n separadas 15[πm] como se muestra en la figura. El campo elΓ©ctrico entre las placas es uniforme y tiene una intensidad de πΈ = 3000[π/πΆ]. Un electrΓ³n se libera del reposo en un punto A a) ΒΏCuΓ‘nto tardara en alcanzar la placa B? b) ΒΏCuΓ‘l es la rapidez que lleva justo al golpear la placa B? πΈ = 3000[π/πΆ] πβ
(π΅)
(π΄) Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
41
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
Sol. El electrΓ³n es atraΓdo a la placa B debido a la fuerza elΓ©ctrica, y por dinΓ‘mica sabemos: πΈπ πΉπ = ππ βΉ πΈπ = ππ βΉ π= π π=
3000 Γ 1.6 Γ 10β19 9.11 Γ 10β31
βΉ
π = 5.27 Γ 1014
1 π₯ = π£0 π‘ + ππ‘ 2 2
βΉ
1 π₯ = ππ‘ 2 2
a) Por cinemΓ‘tica:
2π₯ 2 Γ 0.15 π‘=β =β π 5.27 Γ 1014
βΉ
π‘ = 2.4 Γ 10β8
b) Por cinemΓ‘tica: π£π = π£0 + ππ‘
βΉ π£π = ππ‘
π£π = 5.27 Γ 1014 Γ 2.4 Γ 10β8
βΉ π£π = 12.65 Γ 106
39. Un electrΓ³n se proyecta hacia afuera del eje +x con una rapidez inicial de 3 Γ 106 [π/π ]. Se mueve 45cm y se detiene debido a un campo elΓ©ctrico uniforme en la regiΓ³n. Encuentre la magnitud del campo elΓ©ctrico. Por cinemΓ‘tica de la partΓcula (debido a la desaceleraciΓ³n): π£π 2 = π£0 2 β 2ππ₯
βΉ 0 = π£0 2 β 2ππ₯ βΉ π£0 2 = 2ππ₯ π£0 2 π= β¦ β¦ β¦ . πππ. 1 2π₯
Por dinΓ‘mica de la partΓcula: πΉπ = ππ
Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
42
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
Reemplazando ecc.1 π£0 2 2π₯
βΉ
πΈπ = π
π£0 2 2π₯π
βΉ
πΈ = 9.11 Γ 10β31
πΉπ = π πΈ=π
π£0 2 2π₯ (3 Γ 106 )2 2 Γ 0.45 Γ 1.6 Γ 10β19
πΈ = 57[π/πΆ] 40. Una esfera de masa βmβ y carga elΓ©ctrica β-Qβ se lanza verticalmente hacia arriba dentro de un campo elΓ©ctrico homogΓ©neo de intensidad βEβ representado por lΓneas de fuerza verticales tambiΓ©n hacia arriba. Determine la velocidad π£0 de lanzamiento de tal manera que la esfera alcance una altura mΓ‘xima βHβ. desprecie el efecto del campo gravitacional. π£
πΊππ.
πΈ π£π = 0 πΉπ π» π£0 Por cinemΓ‘tica
Donde: π₯ = π» , π£π = 0
π£π 2 = π£0 2 β 2ππ₯ π£0 2 = 2ππ» π=
El signo negativo es debido a que la carga estΓ‘ desacelerando
π£0 2 β¦ β¦ β¦ . . πππ. 1 2π»
Por dinΓ‘mica de la partΓcula (debido a que la carga presenta movimiento)
πΉπ = ππ
βΉ
πΈπ = π
π£0 2 βΉ 2π»
πΈπ2π»
π£0 = β
π
Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
43
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
4.5 Potencial elΓ©ctrico 41. Determinar el potencial elΓ©ctrico que genera una carga π = β4Β΅[c] en un punto ubicado a 0.18m πβπ π£= π ππππππππ§ππππ π£ππππππ ππ2 β4 β 10β6 [π] π = 9 β 10 [ 2 ] β β π = β200ππ£ π 0.18[π] 9
42. Determine el potencial elΓ©ctrico en el punto medio de la lΓnea que une las dos partΓculas con cargas ππ΄ = 6Β΅[c] π¦ ππ΅ = β8Β΅[c] como se muestra en la figura. π΄
π΅
ππ ππ ππ’ππ‘π πππππ ππ ππ ππππ’ππ πππ‘π’ππ 2 πππ‘ππππππππ , π’ππ πππ ππππ‘π ππ ππ πππππ π΄ π¦ ππ ππ‘ππ πππ ππππ‘π ππ ππ πππππ π΅ .
4π
2π
ππ =
2π
π β ππ΄ π β ππ΅ + π π
ππ2 6 β 10β6 [π] ππ2 (β8 β 10β6 [π]) ππ = 9 β 109 [ 2 ] β + 9 β 109 [ 2 ] β π 2[π] π 2[π] π = β9π[π£] 43. Se muestran dos partΓculas electrizadas fijas. Determine el potencial elΓ©ctrico resultante en el punto βoβ. β4π[π] 10π[π] "π"
3π
2π
π»πππππππ ππ πππ‘ππππππ ππ ππ ππ’ππ‘π O π‘πππππππ π β ππ΄ π β ππ΅ + π π 2 ππ 10 β 10β6 [π] ππ2 β4 β 10β6 [π] ππ = 9 β 109 [ 2 ] β + 9 β 109 [ 2 ] β π (3 + 2)[π] π 2[π] π=0 Univ. Marco Antonio Uscamayta S. ππ =
44
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
44. Calcular la diferencia de potencial (ππ΄ β ππ΅ )entre los puntos A y B del campo electrico homogΓ©neo de intensidad πΈ = 4[πβπΆ ]
π΄
π΅
πΈ
2π
πΆπ’ππππ π‘πππππππππ πππ ππππππ πππππ‘πππππ π‘ππππππ ππ’π π‘ππππ ππ ππ’πππ‘π πππππ π π ππππ’πππ‘ππ ππ πππ¦ππ π¦ ππ πππππ πππ‘ππππππ. πππ ππππππ ππ ππ’πππ§π ππ πππππ πππππ‘ππππ ππ π‘ππ πππππππππ ππ π πππ‘πππ ππ ππ’π πππ ππππ’π¦π ππ πππππ πππππ‘ππππ. πππ ππππ πππ’ππππ‘π ππ πππ‘ππππππ ππ "A" ππ πππππ ππ’π ππ πππ‘ππππππ ππ "π΅β
πππ πππππ: β(ππ΄ β ππ΅ ) = πΈ β π (ππ΄ β ππ΅ ) = βπΈ β π (ππ΄ β ππ΅ ) = β4[πβπΆ ]*2m (ππ΄ β ππ΅ ) = β8[π]
Antecedemos el signo negativo a la ecuaciΓ³n debido a que estamos restando el menor potencial βAβ con el mayor βBβ Y obviamente la respuesta serΓ‘ negativa
45. En el esquema mostrado se tiene π1 = 2π[π] π¦ π2 = 5π[π] determinar la distancia X entre los puntos M y N sabiendo que sus potenciales son iguales. π1 1π
π2
"π"
"π" π₯
2π
πππ ππππ
πππππ π
ππ ππππππππ πππππππ: ππ = ππ ππππ (π½π΄ ) ππ =
π β π1 π β π2 π2 + β ππ = π β (π1 + ) (π₯ + 2) 1 π₯+2
ππππ (π½π΅ ) ππ =
π β π1 π β π2 π1 π2 + β ππ = π β ( + ) π₯+1 2 π₯+1 2
Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
45
ππππππππ
π π½π΄ π π½π΅ πππ ππππ
πππππ π
ππ ππππππππ πππππππ: π2 π1 π2 )=πβ( + ) π π π πππππππππ πππ "π" (π₯ + 2) π₯+1 2 π1 π2 π2 π1 β = β (π₯ + 2) π₯+1 2 1 1 1 π1 (1 β ) = π2 ( β ) π₯+1 2 (π₯ + 2) π₯+1β1 π₯+2β2 π1 ( ) = π2 ( ) π₯+1 2π₯ + 4 π₯ π₯ π1 ( ) = π2 ( ) π π π πππππππππ πππ "π₯" π₯+1 2π₯ + 4 π1 β (2π₯ + 4) = π2 β (π₯ + 1) β 2π1 π₯ + 4π1 = π2 π₯ + π2 π β (π1 +
π
ππππππππ
π x π πππππππππππ
π π
ππππ 2π1 π₯βπ2 π₯ = π2 β 4π1 π₯=
β π₯(2π1 βπ2 ) = π2 β 4π1
π2 β 4π1 5 β 10β6 [π] β 4 β 2 β 10β6 [π] β π₯= β π₯ = 3π 2π1 βπ2 2 β 2 β 10β6 [π] β 5 β 10β6 [π]
a
46. Sabiendo que la diferencia de potencia entre B y A es 600V, calcular la distancia x si la carga es β5π[π] π΄
β’
ππππ (π½π¨ ) ππ΄ = π β
π
β’ π΅
π β¦ β¦ β¦ β¦ . πππ1 π₯
ππππ (π½π© ) ππ΅ = π β
π β¦ β¦ β¦ β¦ . πππ2 50
πππ ππππ
πππππ π
ππ ππππππππ πππππππ: ππ΄ β ππ΅ = 600π πππππππππππ
π π π π π πβ βπβ = 600π β π β = 600π + π β π₯ 50 π₯ 50 Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
46
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
π
ππππππππ
π π πβπ
π₯=
600 + π
π 50
ππ2 ࡨ β (β5 β 10β6 [π]) π2 π₯= β π = ππππ ππ2 (β5 β 10β6 [π]) 600 + 9 β 109 ΰ΅€ 2 ࡨ β 50π π 9 β 109 ΰ΅€
4.6 Trabajo elΓ©ctrico 47. Calcular el trabajo que debe realizar un agente externo para trasladar una carga de prueba de π0 = 5π[π] desde el punto B hacia el punto A, sabiendo que π = 80π[π] π΄ π π΅
π₯
π
π―πππππππ "d" πππ πππππππ π
π πππππ π 0.2π
= π ππ(37Β°) β π = 0.12π
π―πππππππ "x" πππ πππππππ π
π πππππππ π₯ = πππ (37Β°) β π₯ = 0.16π 0.2π
π«π ππ ππππππΓ³π π
ππ πππππππ ππ΅βπ΄ = π0 (ππ΄ β ππ΅ ) ππππ (π½π¨ ) π ππ2 (80 β 10β6 [π]) ππ΄ = π β ππ΄ = 9 β 109 [ 2 ] β β π½π¨ = π β πππ [π½] π π 0.12π ππππ (π½π© ) π ππ2 (80 β 10β6 [π]) 9 ππ΅ = π β ππ΅ = 9 β 10 [ 2 ] β β π½π© = π. π β πππ [π½] π π 0.16π ππππππππππππ π½π¨ , π½π¨ ππ ππ πππππππ π
ππ πππππππ ππ΅βπ΄ = (6 β 106 [π] β 4.5 β 106 [π]) β 5 β 10β6 [π] πΎπ©βπ¨ = π. π[π±]
Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
47
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
48. Determinar el trabajo que debe realizar un agente externo para mover una carga de prueba π0 = 1 β 10β9 [π] desde el punto M hasta el punto A. π1 = 40π[π], π2 = β30π[π] π΄
π«π ππ ππππππΓ³π π
ππ πππππππ ππβπ΄ = (ππ΄ β ππ ) β π0 π1
5π
π
5π
π2
ππππ (π½π¨ ) ππ΄ = π
π1 π2 ππ2 40 β 10β9 [π] 30 β 10β9 [π] +π β ππ΄ = 9 β 109 [ 2 ] β ( β ) β π½π¨ = π[π½] π1 π2 π 8π 6π
ππππ (π½π΄ ) ππ = π
π1 π2 ππ2 40 β 10β9 [π] 30 β 10β9 [π] +π β ππ = 9 β 109 [ 2 ] β ( β ) β π½π΄ = ππ[π½] π3 π4 π 5π 5π
ππππππππππππ π½π¨ , π½π΄ ππ ππ πππππππ π
ππ πππππππ ππβπ΄ = (0[π] β 18[π]) β 1 β 10β9 [π] β πΎπ©βπ¨ = βππ β ππβπ [π±] 49. Si el potencial en el punto A es cero ΒΏCuΓ‘l debe ser el valor de la carga π3 ? Si π1 = 6π[π], π2 = 12π[π] β
π―πππππππ "x " πππ πππππππππ π₯ π‘π(60Β°) = β π₯ = 3β3π 3π ππππ π½π¨ πππππππ
π3
60Β°
π₯ π1
π2 60Β°
60Β° π΄
3π
π1 π2 π3 +π +π 3π 3π 3β3π π π3 ππ΄ = β (π1 + π2 + ) 3 β3 ππ΄ = π
πππ ππππ
πππππ π
ππ ππππππππ ππ΄ = 0 0=
π π3 π3 β (π1 + π2 + ) β π1 + π2 + = 0 β π3 = β3(βπ1 β π2 ) 3 β3 β3
πππππππππππ
π: π3 = β3(β6 β 10β6 [π] β 12 β 10β6 [π]) β π3 = β31.1π[π] Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
48
FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
50. En un hexΓ‘gono cuyo lado mide 3m se ubican 6 cargas en los vΓ©rtices, cada una es de 2 β 10β5 [π]. Halle el trabajo sobre una carga de β1 β 10β3 [π] para moverla desde el infinito hasta el centro del hexΓ‘gono π1
π2
π΄
π·ππ ππππ
πππππ π
ππ ππππππππ π1 = π2 = π3 = π4 = π5 = π6 = 2 β 10
β5
[π].
π·ππππππππ πππππ ππ ππ πππππ π© 3π
π6
π3
π΅
ππ΅ =
ππ1 ππ2 +ππ3 +ππ4 +ππ5 ππ6 + + π π π π π π
πͺπππ πππ
ππ πππ ππππππ π πππ π
πππππππππ πππ πππππππ πππππππ π5
π4
ππ΅ = 6 β
ππ1 π
ππππ ππ΅
ππ2 2 β 10β5 [π] ππ΅ = 6 β 9 β 109 [ 2 ] β β π½π© = ππππππ[π½] π 3π ππππ ππ΄
π½π¨ = π
(ππ π’πππππ ππππ πππ ππ’π ππ ππ’πππ§π ππ’π πππππππ πππ ππππππ π π‘ππ πππ π‘ππππ ππ πππ πππππππππ) ππ΄ = 6 β 9 β 109 [
ππ2 π2
]β
2β10β5 [π] β[π]
β ππ΄ = 0[π]
ππππππππππππ π½π¨, π½π© ππ ππ πππππππ π
ππ πππππππ ππ΄βπ΅ = (360000[π] β 0[π]) β β1 β 10β3 [π] β ππ΄βπ΅ = βπππ[π±] 51. El campo elΓ©ctrico en las placas mostradas es E=1.3K[N/C] que diferencia de potencial hay entre los puntos A y B "π
" πππππππ
π πππ πππππππππ π΄
π = β0.12 + 0.062 β π = 0.08π
π
ππππππππππ ππππππππ ππ π
πππππππππ π
π πππππππππ πππππ π¨ π π©
0.06π
π΅
ππ΄π΅ = πΈ β π ππ΄π΅ = 1.3 β 103 [πβπΆ ] β 0.08π ππ΄π΅ = 104[π] Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
52. Una carga βQβ genera un potencial positivo (+75V) en el punto βPβ y un campo elΓ©ctrico de 50[N/C] que sale o nace de ella. halle a. La distancia entre la carga Q y el punto P b. El valor de la carga Q en el sistema internacional c. El valor de la carga Q en el sistema C.G.S. πππ. a) πΈπ = βπ π
π
π)
π=
π=πΎ
π π
βΉ
12.5 Γ 10β9 πΆ Γ
π)
π=
ππ πΎ
75 50
βΉ
βΉ
3 Γ 109 π’. π. π 1πΆ
π=
π = 1.5π
1.5 Γ 75 9 Γ 109
βΉ π = 12.5ππΆ
βΉ π = 37.5 π’. π. π
53. Dos cargas π1 = β4Β΅πΆ π¦ π2 = +8Β΅πΆ se encuentran den los extremos de una circunferencia de diΓ‘metro π· = 10ππ si π = 60Λ.determine: a. El potencial total en el punto A. b. El potencial total en el punto B. c. El trabajo para trasladar una carga de prueba π0 = 100Β΅πΆ del punto A al punto B πππ.
π΅
π΅
π π π π΄
π1
π)
ππ΄ = π1 + π2 ππ΄ =
π2
βΉ
ππ΄ = πΎ
π1
π
π1 π2 +πΎ π π
9 Γ 109 β6 β6 (β4 Γ 10 + 8 Γ 10 ) 0.05
π₯ π
π
π π΄
βΉ
π2
π
ππ΄ =
πΎ (π + π2 ) π 1
βΉ ππ΄ = 720πΎπ Univ. Marco Antonio Uscamayta S.
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FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
π)
para π₯
π₯ = βπ 2 + π 2 + 2ππ cos(180 β 60)
ππ΅ = π1 + π2
ππ΄ = 9 Γ 109 (
π)
βΉ
ππ΅ = πΎ
β4 Γ 10β6 0.05
+
π₯=
β3 π 20
π1 π2 +πΎ π π₯
8 Γ 10β6 β3 20
)
βΉ ππ΄ = 111.38πΎπ
ππ΄βπ΅ = π0 (ππ΅ β ππ΄) ππ΄βπ΅ = 1 Γ 10β4 (11.38 β 720) Γ 103
βΉ
ππ΄βπ΅ = β60.86[J]
54. Un electrΓ³n parte del reposo y cae a travΓ©s de una subida de potencial de 80V. ΒΏCuΓ‘l es su rapidez final? Por energΓas πΈπ = ππππππ β ππππππππ
πΏπ πππππΓπ ππ ππ π£ππππππΓ³π πππ π‘ππππππ
1 1 πΈπ = ππ£π 2 β ππ£0 2 2 2
πΈπ πππππ‘πΓ³π ππππ‘π πππ πππππ π πππ π‘πππ‘π π£0 = 0
πΈπ = ππππππ = ππ
ππππ ππ π‘ππππππ ππ’π ππππππ§π ππ ππΓ©ππ‘ππππ
πΈπ = ππ = πβπ
π ππ π‘ππππππ ππΓ©ππ‘ππππ ππ ππππππππππ π ππ πππππ πππ ππ π£ππ‘πππ
1 ππ£ 2 = πβπ 2 π 2πβπ π£π = β π
πΌππ’ππππππ πππ’πππππππ
πππ πππππππ ππ π£ππππππππ πππππ
2 Γ 1.6 Γ 10β19 Γ 80 π£π = β 9.11 Γ 10β31
βΉ
π π£π = 5.3 Γ 106 [ ] π
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FΓSICA APLICADA A LA ELECTRΓNICA
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