• Author / Uploaded
• David Chacon Lima

Citation preview

UNIDAD V

ONDAS SONORAS Y ONDAS ESTACIONARIAS

INTRODUCCION • Las ondas sonoras viajan a través del aire, los elementos del aire vibran para producir cambios en densidad y presión a lo largo de la dirección del movimiento de la onda. • Si la fuente de las ondas sonoras vibra sinusoidalmente, las variaciones de presión también son sinusoidales. • La descripción matemática de las ondas sonoras sinusoidales es muy parecida a las ondas sinusoidales en cuerdas

• Las ondas sonoras se dividen en tres categorías que cubren diferentes intervalos de frecuencia. • 1)Ondas audibles se encuentran dentro del intervalo de sensibilidad del oído humano. voces humanas o bocinas. • 2) Ondas infrasónicas tienen frecuencias por abajo del intervalo audible. • 3) Ondas ultrasónicas tienen frecuencias por arriba del alcance audible.

1. Rapidez de ondas sonoras • Descripción gráfica del movimiento de un pulso longitudinal móvil a través de un tubo largo que contiene un gas compresible. • Un pistón en el extremo izquierdo se mueve hacia la derecha para comprimir el gas y crear el pulso. • Antes de que el pistón se mueva, el gas no está perturbado y tiene densidad uniforme, figura 1a.

• Cuando el pistón se empuja súbitamente hacia la derecha (fig. 1b), el gas justo enfrente de él se comprime (como se representa mediante la región con el tono más oscuro)

la presión y la densidad en esta región ahora son mayores de lo que eran antes de que el pistón se moviera.

Cuando el pistón se detiene (fig.1c), la región comprimida del gas continúa en movimiento hacia la derecha,

lo que corresponde a un pulso longitudinal que viaja a través del tubo con rapidez v, dada por:

La rapidez del sonido también depende de la temperatura del medio. La relación entre la rapidez de la onda y la temperatura del aire, para sonido que viaja a través del aire, es

Con esta ecuación, uno encuentra que, a 20°C, la rapidez del sonido en el aire es aproximadamente 343 m/s.

2 Ondas sonoras periódicas Puede producirse una onda sonora periódica unidimensional en un tubo largo delgado que contenga un gas, mediante un pistón en oscilación en un extremo, como se muestra en la figura COMPRESION

ENRARECIMIENTO

Mientras estas regiones viajan a través del tubo, cualquier elemento pequeño del medio se mueve con movimiento armónico simple paralelo a la dirección de la onda. Si s(x, t) es la posición de un elemento pequeño en relación con su posición de equilibrio, se puede expresar esta función de posición armónica como

smáx es la posición máxima del elemento relativo al equilibrio. Con frecuencia, este parámetro se llama amplitud de desplazamiento de la onda

La variación en la presión del gas ΔP observada desde el valor de equilibrio también es periódica. Para la función de posición en la ecuación anterior ΔP se conoce por

donde la amplitud de presión ΔPmáx, que es el cambio máximo en presión desde el valor de equilibrio, se proporciona por

Se considera que una onda sonora es una onda de desplazamiento o una onda de presión. La onda de presión está 90° fuera de fase con la onda de desplazamiento. La variación de presión es un máximo cuando el desplazamiento desde el equilibrio es cero, y el desplazamiento desde el equilibrio es un máximo cuando la variación de presión es cero.

3. Intensidad de ondas sonoras periódicas Considere un elemento de aire de masa Δm y longitud Δx enfrente de un pistón de área A que oscila con una frecuencia ω,

El pistón transmite energía a este elemento de aire en el tubo y la energía se propaga alejándose del pistón mediante la onda sonora.

La rapidez de transferencia de energía en la onda sonora, se evalúa a través de la energía cinética de este elemento de aire, que se somete a movimiento armónico simple. la energía cinética en una longitud de onda de la onda sonora es

la energía potencial total para una longitud de onda tiene el mismo valor que la energía cinética total; por lo tanto, la energía mecánica total para una longitud de onda es

A medida que la onda sonora se mueve a través del aire, esta cantidad de energía pasa por un punto determinado durante un periodo de oscilación. Por tanto, la rapidez de transferencia de energía es

La intensidad I de una onda, o la potencia por cada unidad de área, se define como la rapidez a la cual la energía transportada por la onda se transfiere a través de una unidad de área A perpendicular a la dirección de viaje de la onda:

La intensidad de una onda sonora periódica se puede escribir en términos de la amplitud de presión ΔPmáx

Considerando una fuente puntual que emite ondas sonoras por igual en todas direcciones. A partir de la experiencia cotidiana, se sabe que la intensidad del sonido disminuye conforme uno se aleja de la fuente. Cuando una fuente emite sonido por igual en todas direcciones, el resultado es una onda esférica.

Los arcos de la figura representan una superficie sobre la cual es constante la fase de la onda. A tal superficie de fase constante se le llama frente de onda.

La distancia entre frentes de onda adyacentes que tienen misma fase es la longitud de onda λ de la onda. Las líneas radiales que se dirigen hacia afuera desde la fuente se llaman rayos. La intensidad de la onda a una distancia r de la fuente es

Nivel sonoro en decibeles El oído humano percibe un amplio intervalo de sonidos, por lo que, es conveniente usar una escala logarítmica, donde el nivel sonoro β (letra griega beta) se define

La constante I0 es la intensidad de referencia, considerada como el umbral de audición I es la intensidad en w/m2 a la que corresponde el nivel de sonido β, donde β se mide en decibeles (dB).

En esta escala, el umbral de dolor (I = 1.00 W/m2 ) corresponde a un nivel sonoro de β = 120 dB y el umbral de audición corresponde a β = 0 dB

4. El efecto Doppler Tal vez haya notado cómo varía el sonido del claxon de un vehículo a medida que éste se aleja. La frecuencia del sonido que escucha mientras el vehículo se aproxima a usted es más alta que la frecuencia que escucha mientras se aleja.

Este fenómeno se denomina efecto Doppler, que es el aparente cambio de frecuencia de una onda producida por el movimiento relativo de la fuente respecto a su observador.

El observador escucha una frecuencia f' mayor que la frecuencia de la fuente.

El observador escucha una frecuencia f' menor que la frecuencia de la fuente.

FUENTE ESTÁ EN MOVIMIENTO Y QUE EL OBSERVADOR QUEDA EN REPOSO Una fuente S se mueve con una rapidez vS hacia un observador estable A y se aleja de un observador estable B. El observador A escucha una frecuencia aumentada y el observador B una frecuencia reducida.

Cuando la fuente se aleja de un observador estacionario, como es el caso del observador B en la figura , el observador mide una longitud de onda λ' que es mayor que λ y escucha una frecuencia reducida:

Aunque el efecto Doppler se experimenta más comúnmente con ondas sonoras, es un fenómeno común a todas las ondas. Por ejemplo, el movimiento relativo de la fuente y el observador produce un corrimiento de frecuencia en las ondas luminosas. El efecto Doppler se usa en los sistemas de radar policiacos para medir la rapidez de los vehículos automotores. Del mismo modo, los astrónomos usan el efecto para determinar la rapidez de estrellas, galaxias y otros objetos celestes en relación con la Tierra.

Formación de imágenes por ecógrafos que funcionan por Efecto Doppler.

ONDAS ESTACIONARIAS Las partículas se combinan para formar objetos extendidos, pero las partículas deben estar en diferentes posiciones. En contraste, dos ondas pueden estar presentes en la misma posición Cuando las ondas se combinan en sistemas con condiciones de frontera, sólo existen ciertas frecuencias permitidas, y se dice que las frecuencias están cuantizadas Muchos fenómenos ondulatorios interesantes en la naturaleza no se pueden describir mediante una sola onda progresiva. En vez de ello, se debe analizar estos fenómenos en términos de una combinación de ondas progresivas Para analizar tales combinaciones ondulatorias, se utiliza el principio de sobreposición:

Sobreposición e interferencia Si dos o más ondas progresivas se mueven a través de un medio, el valor resultante de la función de onda en cualquier punto es la suma algebraica de los valores de las funciones de onda de las ondas individuales Una consecuencia del principio de sobreposición es que dos ondas progresivas pueden pasar una a través de la otra sin destruirse o alterarse

La combinación de ondas separadas en la misma región de espacio para producir una onda resultante se llama interferencia

Ondas estacionarias Considerando funciones de onda para dos ondas sinusoidales transversales que tengan la misma amplitud, frecuencia y longitud de onda pero que viajen en direcciones opuestas en el mismo medio:

Esta ecuación representa la función de onda de una onda estacionaria.

Una onda estacionaria, como la de una cuerda que se muestra en la figura, es un patrón de oscilación con un contorno estacionario que resulta de la sobreposición de dos ondas idénticas que viajan en direcciones opuestas

Estos puntos de amplitud cero se llaman nodos.

Las posiciones en el medio donde se presenta el desplazamiento máximo se llaman antinodos

La figura y las ecuaciones anteriores proporcionan las siguientes características de las ubicaciones de nodos y antinodos:

Ondas estacionarias en una cuerda fija en ambos extremos Considere una cuerda de longitud L fija en ambos extremos. Este sistema se usará como modelo para una cuerda de guitarra o piano.

En la cuerda se pueden establecer ondas estacionarias mediante una sobreposición continua de ondas incidentes y reflejadas desde los extremos Como los extremos de la cuerda están fijos, necesariamente tienen desplazamiento cero y, por ende, son nodos por definición. Esta es una condición denominada, condición en la frontera resulta en que la cuerda tenga un número de patrones de oscilación naturales discretos, llamados modos normales

Los modos de oscilación normales para la cuerda de la figura se describen al imponer las condiciones frontera de que los extremos sean nodos y que los nodos y antinodos estén separados por un cuarto de longitud de onda.

En general, las longitudes de onda de los diferentes modos normales para una cuerda de longitud L fija en ambos extremos son

las frecuencias naturales fn de los modos normales son

Para ondas en una cuerda, la rapidez depende de T : tensión en la cuerda y µ : densidad de masa lineal, las frecuencias naturales de una cuerda tensa se expresan, como

La frecuencia más baja de todas, f1, que corresponde a n = 1, se llama fundamental o frecuencia fundamental y las frecuencias de los modos restantes son múltiplos enteros de la frecuencia fundamental. Las frecuencias de los modos normales que exhiben una correspondencia de múltiplo entero como ésta forman una serie armónica, y los modos normales se llaman armónicos.

https://www.youtube.com/watch?v=iUNIoGvwvh0