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Integración polar y aplicaciones
CÁLCULO DIFERENCIAL E INTEGRAL I
11.1. CAMBIO DE COORDENADAS RECTANGULARES A POLARES. Coordenadas polares El plano Euclidiano tiene asociadas dos rectas perpendiculares una horizontal(eje de las abscisas X) y otra vertical(eje de las ordenadas Y) con intersección en un punto O = (0, 0 ) llamado origen. En este plano el par ( x, y) identifica un punto P en coordenadas rectangulares , donde x es un valor en el eje X, y es un valor en el eje Y.
y
P(x,y)
O
x
Así mismo el plano polar tiene asociada una semirrecta horizontal OX (eje polar), la semirrecta inicia en el punto O llamado polo ó origen polar, el par (r, q) identifica un punto P donde r es la distancia dirigida de O hacia P, q es el ángulo desde OX hacia la recta que contiene el radio →
vector OP (antihorario positivo, horario negativo).
En este caso (r, θ) son llamadas coordenadas polares de P. La recta perpendicular al eje polar en el origen polar es llamado eje a
p 2
p P(r,θ)
2 r θ
x
O
Observación: Las coordenadas polares (r, q) de un punto P no son únicas pues ((-1)n r, q+nπ) ; n∈Z serán también coordenadas polares de P. Por ejemplo (2, π), (-2, 2π), (2,3π), (-2, - π), …….. son coordenadas polares de un mismo punto.
Cambio de coordenadas Consideremos los sistemas de coordenadas rectangulares y polares y hagamos coincidir el eje polar OX con el semieje positivo de las abscisas X+ . - 177 -
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Las coordenadas de un punto P en coordenadas rectangulares y coordenadas polares son respectivamente (x, y) y (r, q) en estas condiciones podemos establecer una relación entre estas dos coordenadas:
x = r cosq Cambio de coordenadas polares a rectangulares: x = rsenq r = ± x 2 + y 2 Cambio de coorden adas rectangulares a polares: y q = Arct x p 2
y
P(r,θ) r θ
x
O
Distancia en coordenadas polares La distancia polar entre dos puntos A(r1 , q 1 ) , B (r2 , q 2 ) podemos obtenerlo según la ley de cosenos d ( A, B ) = r12 + r22 − 2r1r2 cos(q 2 − q 1 )
p
B d(A, B )
2 r2 θ2
r1
A
θ1
O
x
11.2. ECUACIONES Y FUNCIONES POLARES. Ecuaciones y funciones polares Así como en coordenadas cartesianas E(x, y) = 0 representa una ecuación, en coordenadas polares se tendrá E(r, q) = 0 . Además si en la ecuación polar podemos despejar r = f(q) esta será llamada función polar. Ecuación polar de la recta i) Si la recta L pasa por el polo su ecuación es dada por q = b (constante). ii) Si la recta L no pasa por el polo. Para determinar su ecuación podemos considerar la recta L´ que pasa por el polo y es perpendicular a L en Q(s, b ) entonces L es dada por: - 178 -
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L
p
P
2
L : r cos(q − b ) = s
r
L´
θ-β θ
s
Q
β
O
x
Ecuación polar de la circunferencia i) Si la circunferencia C tiene centro en el polo su ecuación es dada por r = ± d . ii) Si la circunferencia C tiene centro C(s, β ) distinto del polo y radio d . Podemos usar la ley de cosenos para determinar la ecuación polar de C . P p 2
d
r
C
C : r 2 + s 2 − 2 rs cos(q − b ) = d 2
θ-β θ
s
β
O
x
Ecuación polar de la cónica i)
Si la cónica ℑ tiene foco F en el polo y directriz D perpendicular al eje polar a izquierda d (P, F ) del polo. Sabemos que ℑ : = e donde e es la excentricidad de la cónica . d ( P, D ) Considerando el gráfico: p
D
P
2 r d B
O=F
θ
M
x
Así d ( P, F ) = r , d ( P, D) = d (M , B ) = d (M , O) + d (O, B ) = r cos(q ) + d (O, B ) Si hacemos d = d (O, B ) = d (O, D ) enton ces d ( P, D) = d + r cos(q ) r Por tanto ℑ : =e d + r cos(q )
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entonces ℑ : r =
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ed ; d = d (O, D ) 1 − e cos(q )
ii) Si la cónica ℑ tiene foco F en el polo y directriz D perpendicular l eje polar a derecha del ed polo. Tenemos ℑ : r = ; d = d (O , D ) 1 + e cos(q ) iii) Si la cónica ℑ tiene foco F en el polo y directriz D paralela al eje polar. Tenemos ed ℑ: r = ; d = d (O, D ) 1 ± e sen(q )
11.3. DISCUSIÓN POLAR DE GRÁFICOS Y RECTAS TANGENTES. Discusión del gráfico de una ecuación polar Dada una ecuación polar E(r, q) = 0 para analizar su gráfico se debe tener en cuenta:
1.- Intersecciones con el eje polar, eje a 90º y el polo. Con el eje polar: En E(r, q) = 0 hacemos q = np determinamos (r, q). Con el eje a
p 2
: En E(r, q) = 0 hacemos q =
p 2
+ np determinamos (r, q).
Con el polo: En E(r, q ) = 0 hacemos r = 0 determinamos (r, q).
2.- Simetrías respecto del eje polar, eje a 90º y el polo. Con el eje polar: En E(r q) = 0 hacemos q = −q ∨ [r = −r ∧ q = q − p ] si la ecuación no se altera tenemos simetría respecto del eje polar. p
p 2
2
(r, θ)
(r, θ) π -θ
θ
O
θ
-θ
x (-r, π-θ)
(r, -θ)
Con el eje a
p 2
: En E(r, q) = 0 hacemos q = p − q ∨ [r = −r ∧ q = −q ] si la ecuación no se
altera tenemos simetría respecto del eje a
p
.
2
Con el polo: En E(r, q) = 0 hacemos r = −r ∨ q = q + p ] si la ecuación no se altera tenemos simetría respecto del polo .
3.- Extensión ó recorridos. Se determinan los valores que pueden tomar r y q. - 180 -
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4.- Tabulación. Considerando algunos valores para r ó q se determina (r, q) en un cuadro tabular. 5.- Trazo del gráfico. Tomando en cuenta los puntos anteriores se traza el gráfico. Ejemplo : Dada la ecuación r = a(1 − cosq ) ; a > 0 tenemos: Intersecciones: Con el eje polar: En r = a(1 − cosq ) ; a > 0 hacemos q = np obtenemos (0,0), (2a, p ) p
Con el eje a
2
: En r = a(1 − cosq ) ; a > 0 hacemos q =
p 2
p
p
2
2
+ np determinamos (a, ), (a,− ) .
Con el polo: En r = a(1 − cosq ) ; a > 0 hacemos r = 0 determinamos (0, 2kp ) polo.
Simetrías: Con el eje polar: En r = a(1 − cosq ) ; a > 0 hacemos q = −q ∨ [r = −r ∧ q = q − p ] la ecuación no cambia por lo hay simetría. Con el eje a
p 2
: En r = a(1 − cosq ) ; a > 0 hacemos q = p − q ∨ [r = −r ∧ q = −q ] la
ecuación se altera por lo que no hay simetría respecto del eje a
p
.
2
Con el polo: En r = a(1 − cosq ) ; a > 0 hacemos r = −r ∨ q = q + p ] la ecuación se altera por lo que no hay simetría respecto del polo.
Recorridos: Recorrido de r sabemos que − 1 ≤ cos t ≤ 1 ⇒ 0 ≤ a(1 − cosq ) ≤ 2a ⇒ r ∈ [0, 2a ] Recorrido de q como r = a(1 − cosq ) ∈ IR, ∀q ∈ IR ⇒ q ∈ IR Tabulación: q 3
0 0
p
p
p
p
2p
5p
6 0.13a
4 0.29a
3 0.5a
2 a
3 1.5a
6 2.86a
p 2a
Gráfico: p 2
p (a ,
)
p
2 4
(2a, π)
O
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x
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Derivadas y rectas tangentes en coordenadas polares Dada la función polar r = f(q ) sabemos que (r, q ) es representada cartesianamente por:
x = r cosq = f (q ) cos q y = rsenq = f (q )senq Que son las ecuaciones paramétricas de la función polar. Si existen x´(q ), y´(q ) entonces
dy y ' (q ) f ' (q )tg(q ) + f (q ) = = dx x ' (q ) f ' (q ) − f (q )tg(q ) dr tg (q ) +r d q = dr − rtg(q ) dq
Ahora si LT es una recta tangente al gráfico de r = f(q) con ángulo de inclinación α en P(r, q ) Entonces la pendiente de LT es dada por: dr tg(q ) +r dy d q = tg (a ) = dr dx − rtg(q ) dq −→
Por otro lado si β es el ángulo que forma el radio vector OP y LT se tienen los casos: i) a = q + b ⇒ tg( b ) = tg (a − q ) p
LT
2
r=f(θ)
P(r, θ) β
θ
α
O
ii)
b = a + p −q
x
⇒ tg (b ) = tg(p + (a − q )) = tg(a − q ) p LT P(r, θ) α
r=f(θ)
2
β θ
π -θ O
x
De los caso (i) y (ii) se tiene tg( b ) = tg (a − q )
tg(a ) − tg (q ) r (1 + tg 2 (q )) r f (q ) Entonces tg( b ) = = = = dr 1 + tg (a )tg(q ) dr f ' (q ) (1 + tg 2 (q )) dq dq - 182 -
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Ejercicio Hallar los ángulo s α , β , las ecuaciones cartesiana y polar de la recta tangente a la curva r = 4(1 + sen(q )) en P(4, 0º). Solución: Según el grafico p 2
8, p 2 LT
γ
α β
(4, π)
x
(4, 0) L´T
dr dr = 4 cos(q ) ⇒ |q =0 = 4 dq dq 4 + 4tg(0) 4 p Entonces tg(a ) = = =1 ⇒ a = 4 − 4tg(0) 4 4 f (0) 4 p Además tg( b ) = = =1 ⇒ b = f ' (0) 4 4 x = r cos(q ) Ahora si P(r, q ) = P( 4, 0º ) entonces y = rsen(q ) x=4 entonces ⇒ P(x0 , y0 ) = P(4, 0) y =0 Entonces LT pasa por (4,0) y tiene pendiente m L = 1 T
Cartesianamente se tiene LT : x - y - 4 = 0. Para la forma polar sea L´T la recta perpendicular a LT por el polo entonces L´T : y = -x 7p Por la forma de LT se debe tener g = ángulo de inclinación de L´T 4 7p 7p 7p Entonces LT : r (cos(q − )) = s ⇔ LT : x cos( ) + ysen( ) = s 4 4 4 Intersectando LT ∩ L 'T = ( x 0 , y 0 ) = (−2, 2) ⇒ s = 2 2 7p Por tanto polarmente se tiene LT : r (cos(q − )) = 2 2 4
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11.4. INTEGRACIÓN POLAR Y APLICACIONES. Área en coordenadas polares : Considerar la función polar r = f(q) contínua y f (q ) ≥ 0 , q ∈ [a , b ] En coordenadas polares para hallar el área de la región R formada por el gráfico de f con las rectas q = a , q = b . Tomamos una partición P = {q 0 = a ,......., q n = b } de [a , b ] p
θ= β
2
r = f(θ) ri ∆θi
R
θ= α
θi-1
θi
O
x
Nos aproximamos por área Ai de sectores circulares en el subintervalo [q i −1 , q i ] el cuál es el semiproducto del radio al cuadrado por el arco. Ai =
1 2
1
ri (ri (q i − q i −1 )) = ri ∆q i 2
2
Si | P | → 0 usamos integral de Riemann para obtener: AR =
1
b
∫ r 2 a
2
dq =
1
b
∫ ( f (q )) 2 a
2
dq
Observación: Dadas las funciones polares r = f (q) , r = g(q) contínu as y g (q ) ≥ f (q ) ≥ 0 , q ∈ [a , b ] . Entonces el área de la región R limitada por f, g y las rectas q = a , q = b es dada por: AR =
1
b
∫ [( g (q )) 2 a
p
2
− ( f (q )) ]dq 2
θ= β
2 R
β
θ= α
r = g(θ) α
O
r = f(θ) x
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Ejercicio Hallar el área interior de la región limitada por 2 r = 3, r = −9 cos(2q ) Solución: 3 2 3 2 Primero r = es una circunferencia con centro en el polo y radio . 2 2 2 Segundo r = −9 cos(2q ) es una lenniscata sobre el eje a 90º pasa por el polo e interfecta el eje 2
p
polar en (3, 0), (3, p ) y el eje a 90º en (9, ) . 2
Para identificar la región R necesitamos los puntos de intersección. Por simetría basta hallar un solo punto de intersección: reemplazando r =
r = −9 cos(2q ) tenemos cos(2q ) = 2
2p . 3
3 2 p , . 2 3 3 2 p 3 2 2p Por simetría se tienen las intersecciones: , , , 2 3 2 3 Entonces q =
3 2 2
p obteniendo la intersección 3
,
3 2 4p , 2 3
p 2
p 3
p 4
R1 O
p 1 p 2 1 3 Entonces AR = 4 R1 = 4 ∫p r d q + ∫p2 r 2 d q 2 2 4 3 p 1 p 1 9 = 4 ∫p3 − 9 cos(2q )d q + ∫p2 dq 2 3 2 2 4
3
= (6 + p − 3 3 ) 2
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x
,
3 2 5p , 2 3
en
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Longitud de arco en coordenadas polares Considerar la función polar r = f(q) con derivada contínua ∀ q ∈ [a , b ] En coordenadas polares para hallar la longitud de arco formado por el gráfico de f desde q = a , q = b . Consideremos las ecuaciones paramétricas de la función polar:
⇒
x = f (q ) cosq y = f (q )senq 2
dx = f ' (q ) cosq − f (q )sen(q ) dq dy = f ' (q ) senq + f (q ) cos(q ) dq
2
dx dy 2 2 Entonces + = [f (q )] + [f ' (q )] dq dq Tomamos una partición P = {q 0 = a ,......., q n = b } de [a , b ] . Si | P | → 0 podemos usar integral de Riemann en longitud de arco para obtener: L=
∫a
b
[ f (q )] 2 + [ f ' (q )] 2 d q
Ejercicio Hallar la longitud de arco de la cardioide r = 4(1 + cos(q )) Solución: Esta cardioide es simétrica respecto del eje polar. p 2 (r, θ) r
θ (8, π)
Ahora dada r = 4(1 + cos(q )) entonces Entonces L = 2∫
x
dr = −4sen(q ) dq
[4(1 + cos(q ))]2 + [−4sen(q )]2 dq = 2 8 ∫
p
p
0
0
p
= 2 8∫
0
q
q
2
2
2 cos( )dq = 32[sen( )]0 p
1 + cos(q ) dq
= 321
Volumen de sólidos de revolución en coordenadas polares Considerar la función polar r = f(q) contínua en q ∈ [a , b ] . Para determinar el volumen del sólido de revolución S obtenido al rotar una región R formada por el gráfico de f con las rectas q = a , q = b alrededor del eje polar. Tomamos una partición P = {q 0 = a ,......., q n = b } de
[a , b ] . Luego nos aproximamos por volúmenes de sólidos Si obtenidos al rotar las regiones Ri (sectores circulares) alrededor del eje polar. - 186 -
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p
θ= β
y=
2
2
r
−x
2
r = f(θ) y = xtg(θ2)
r
R
Ri
θ= α
θ1
θ2
O
x
y = xtg(θ1)
En coordenadas cartesianas sabemos que: V Si = p ∫
r cos(q 2 )
0
x tg (q 2 )dx + p ∫ 2
2
r cos(q1 )
r cos(q 2 )
(r 2 − x 2 )dx − p ∫
r cos(q 1 )
0
2
2
x tg (q 1 )dx
2p 3 r (cos(q1 ) − cos(q 2 )) 3 2p 3 cos(q1 + ∆q1 ) − cos(q1 ) ∆q1 = r − 3 ∆q1 Si | P | → 0 p odemos usar integral de Riemann para obtener: =
VS =
2p 3
b 3
∫a r
sen(q )d q =
2p 3
b
∫a ( f (q ))
3
sen(q )dq
Ejercicio: Hallar el volumen del sólido obtenido al girar la cardioide r = 2(1 + cos(q )) alrededor del eje polar. p 2 R x
(4, 0)
O
Por simetría basta rotar la parte superior de la cardioide. VS =
2p 3
p
∫0 r
3
sen(q )d q =
2p 3
p
∫0 (2(1 + cos(q )))
3
sen(q )d q =
64 p 3
Centro de masa de una región en coordenadas polares Considerar la función polar r = f(q) contínua en q ∈ [a , b ] . Para determinar el centro de masa ( x, y ) de una región R formada por el gráfico de f con las rectas q = a , q = b . Tomamos una
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partición P = {q 0 = a ,......., q n = b } de [a , b ] . Y nos aproximamos con los centros de masa Ci de los triángulos Ri que es el baricentro(intersección de las medianas) p
θ= β
2
Si Ri
yi
r = f(θ) R
2
Ci= ( xi , 3
2 3
yi )
θ= α
θ
O
xi
2 2 Recordando que en coordenadas cartesianas para Ri se tiene: C i = xi , y i 3 3 2 Momento respecto del eje X es dado por. MX = r y i ARi ; y i = rsen(q ) 3 2 Momento respecto del eje Y es dado por. M Y = r xi ARi ; x i = r cos(q ) 3 1 2 Si | P | → 0 se tiene ARi → AS i donde AS i = ri ∆q i área del sector circular. 2 Entonces para la región R usamos integral de Riemann: MX =
2 b 1 2 1 b 3 r ∫ rsen(q ) r dq = r ∫ r sen(q )dq 3 a 2 3 a
MY =
2 b 1 2 1 b 3 r ∫ r cos(q ) r dq = r ∫ r cos(q )d q 3 a 2 3 a
M M Entonces ( x, y ) = Y , X : m = r AR m m 1 a 3 1 a 3 ∫b r cos(q )dq ∫b r sen(q )dq ( x, y ) = 3 ,3 AR AR
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11.5. RELACIÓN DE EJERCICIOS. I.- Discutir y trazar la gráfica de: 1) r = 4cos(2θ) Rosa de 3 pétalos. 3) r = 2-4cos(θ) Caracol. 5) r = θ/2 Espiral de Arquímedes. 7) r = 2atg(θ)sen(θ) Cisoide.
2) 4) 6) 8)
II.- Hallar los puntos de intersección de: 1) r = 2csc(θ) , r = 4sen(θ) 3) r = 4cos(θ) , r(1+cos(θ)) =1 5) r2 sen(2θ) = 8 , rcos(θ) = 8
r = asen(2θ) Rosa de 4 pétalos. r = e θ Espiral logarítmica. r = b+acos(θ) Limaron b>a>0. r = a(2+cos(θ)) Caracol de Pascal.
2) r = a , r = 2acos(2θ) 4) r = 4tg(θ)sen(θ) , r = 4cos(θ) 6) r = a(1+sen(θ)) , r = a(1 -sen(θ))
III. - Hallar el ángulo α, β y la pendiente de la recta tangente en los puntos dados. a p 1) r2 = a2 cos(2θ) , P = , 2 6 p 2) r(1+sen(θ)) = 4 , P = 2, 2 p 3) r = 4sen(3θ) , P = 4, 6
IV.- Hallar el área de la región R limitada por: 1) r = acos(5θ ) 2) r = asen(2θ) 3) r = b+acos(θ) ;0 0 , 0 ≤ θ ≤ π. 2) Del sólido obtenido al girar r = a cos2 (θ) alrededor del eje polar. 3) Del sólido obtenido al girar r = 3sen(2θ) alrededor del eje polar. 4) Del sólido obtenido al girar r = atg(θ) ; θ = 0 , q =
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p 2
alrededor del eje polar.