Revista Colombiana de Física, vol. 1 , No.1 de 2015 Choques Unidimensionales Unidimentional Collisions Robinson Clavijo
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Revista Colombiana de Física, vol. 1 , No.1 de 2015
Choques Unidimensionales Unidimentional Collisions Robinson Clavijo Varón 20132135058 Natalia Osorio Quiroga 20132135045 Juan David Avilan Betancourt 20132135014 Jesica Salas 20132135038 Sebastián Uscategui Rodríguez 20132135095 Universidad Distrital Francisco José De Caldas.
Resumen Se le denomina choque en una dimensión a la colisión que ocurre entre una masa A y una masa B, en trayectorias opuestas. A partir de la práctica de laboratorio podemos deducir en cómo afecta la diferencia de masa en una colisión tanto elástica como inelástica, con velocidades “iguales”, velocidad masa A diferente de 0 y con velocidad de masa B igual a 0, también se deducen las ecuaciones las cuales utilizamos para dar solución a los diferentes problemas, se utilizó un programa llamado tracker para definir las velocidades y comparar con las ecuaciones, como queda evidenciado en el presente informe. Palabras claves: Velocidad, Elástico, Inelástico, masa.
Abstract It is called one-dimensional shock collision occurs between a mass A and a mass B, in opposite trajectories. From the lab we can deduce how it affects the mass difference in a somewhat elastic collision and inelastic , with " equal" speed mass speed A different 0 and mass velocity B = 0 , also deduct equations which we use to solve different problems , a program called tracker was used to define the speed and compare with the equations, as evidenced in this report. Keywords: Speed, elastic , inelastic , mass. © 2009 Revista Colombiana de Física. Todos los derechos reservados.
1. Introducción
un sistema aislado se conserva , la cantidad de movimiento de una partícula dentro de un sistema aislado no necesariamente se conserva porque es posible que otras partículas en el sistema interactúen con ella , Las fuerzas de las que se hablan deben ser internas al sistema de estudio. Conservación de la cantidad de movimiento:
Cantidad de movimiento lineal: Se habla de una partícula o un objeto que se modela como una partícula de masa m que se mueve con una ‾V se define como el producto de la masa y la velocidad de la partícula , la cantidad de movimiento lineal es una cantidad vectorial, Aunque la cantidad de movimiento de 1
Autor principal et al.: Titulo
Siempre que interactúen dos ó más partículas en un sistema aislado, la cantidad de movimiento total del sistema permanece constante.
Imagen 1.1. Colisión elástica: Es aquella en la que la energía cinética total (así como la cantidad de movimiento total) del sistema es la misma antes y después de la colisión, las colisiones verdaderamente elásticas se representan entre partículas atómicas y subatómicas. Colisión inelástica: La energía total del sistema no es la misma antes y después de la colisión (aun cuando la cantidad de movimiento se conserve). Las colisiones inelásticas son de dos tipos: 1.) cuando los objetos se unen después de chocar , recibe el nombre de perfectamente inelástica , si los objetos en colisión se unen después del choque pero finalmente se separan se habla de una colisión elástica donde hay una pérdida de energía cinética .
Ecuación 1.1. Impulso y cantidad de movimiento El impulso es una cantidad vectorial que tiene una magnitud igual al área bajo la curva fuerza- tiempo la dirección del vector impulso es la misma que la dirección del cambio en la cantidad de movimiento. Es una medida del en el que la fuerza externa cambia la cantidad de movimiento de la partícula . El cambio en la cantidad de movimiento de una particula es igual al impulso de la fuerza neta que actúa en la partícula Colisiones en una dimensión: Representa un evento en el que dos partículas se acercan una a la otra e interactúan mediante fuerzas . Una colisión puede involucrar contacto físico entre dos objeto macroscópicos no obstante a nivel microscópico no tiene sentido decir que entran en contacto físico. La energía total del sistema puede o no conservarse dependiendo del tipo de colisión de hecho las colisiones se categorizan como elásticas e inelásticas.
Imagen 1.2. 2. Procedimiento Para este laboratorio se harán varias prácticas de choques inelásticos y choques elásticos, independientemente de este se variaran las masas con el objetivo de ver qué sucede con un choque con masas iguales y masas distintas 2.1 Elástico practica 1 En primer lugar se tiene dos carros con masa iguales es decir 2
m1=m2
, la velocidad de
m2
es igual a
Autor principal et al.: Titulo
cero y
m1
V 1=V ' 2
va con cierta velocidad e impacta a
m2 , con las ecuaciones de choques se procederá a ver
Cuando las masas son iguales la velocidad que
matemáticamente cual será la velocidad de cada una de los carros después del choque.
llevaba
m1 se transfiere a
m2
Masas diferentes
m1 ≠ m2 V 2=0
Imagen 2.1.1.
Momento lineal
m1=m2
V 1 m1=V ' 1 m1+ V ' 2 m2
V 2=0 , V ' 1=0
Despejando
V ' 2 m2
m1 (V 1−V ' 1)=V ' 2 m2 Utilizando la ecuación general de momento lineal queda:
Conservación de la energía
V 1 m1 +V 2 m2 =V ' 1 m1 +V ' 2 m2
1 2 1 1 V 1 m 1= V ' 12 m 1 + V ' 22 m 2 2 2 2
V 1 m1 + ( 0 ) m 2=( 0)m1 +V ' 2 m 2 Como todos los términos tienen
V 1 m1=V ' 2 m2
V1
cancelar, finalmente la ecuación de conservación de la energía queda de la siguiente manera:
m1 =V ' 2 m2
NOTA: como
1 2 se pueden
V 12 m1=V ' 12 m1 +V ' 22 m2 m1=m2
, entonces
m1 =1 m2
Despejando
finalmente se obtiene que: 3
2
V ' 2 m2
Autor principal et al.: Titulo
V ¿ m1 (¿ 1¿ ¿2−V ' 12)=V ' 22 m2 ¿ ¿ Para encontrar la respectiva ecuación de
m m (¿ ¿ 1+m2)=V '1 (¿ ¿1−m2) V1 ¿ ¿
V ' 1 y V '2
se dividen la ecuación de momento lineal con la de conservación de la energía
Reemplazando el valor de
V '2
V ¿ m1 (¿ 1¿ ¿2−V ' 12)=V ' 22 m2 ¿ ¿
en la ecuación de
para dejar todo en términos de las velocidades
V ' 22
Para realizar la practica se tomaron varias masas con diferentes pesos para comprobar que velocidad tiene cada masa después del choque, esta tabla muestra tal práctica:
Se reemplaza el valor de
V '2
en una
de las
m1
ecuaciones ya sea la de momento lineal o la conservación de la energía para dejar todo en términos de
V '1 y
500
poder conocer a que es igual '
500
m 2 5 0 0 0
v1
1 2 5 1 5 0 1 7 5
'
V 1 m1=V 1 m1 +m2 (V 1−V 1 ) 500
V '1 500
V 1 m1=V ' 1 ( m1+ m2 ) +V 1 m2 Despejando el valor de
1
m m (¿ ¿ 1+m2)=V ' 2 (¿ ¿ 1−m2 ) V1 ¿ V 1−¿
V 1−V ' 1=V ' 2
Factor izando
'
que se conocen y la masa de cada uno de los carros
m 1 (V 1−V ' 1)=V ' 2 m2 El resultado queda en términos de
V
500
V '1 4
v 2 0
v1'
v2'
0,000 0276
31,293 7132
36,639 3594
0
37,838 2595
28,906 3222
0
28,055 3102
0
35,045 7615
0
18,69 9122 6 5,933 8605 6 3,984 9069 2 8,647 8379
31,966 3466
28,392 702 29,282 9736 38,166 9487
Autor principal et al.: Titulo
500
5 5 0
40,485 8238
0
7,732 1424 5
25,425 2108
Tabla 2.1.1.
5
Autor principal et al.: Titulo
m ¿ + m2 ¿ 1 ¿V ¿ V 1 m1=¿
2.2. Inelástico practica 1 Se realiza la misma practica pero este será una choque inelástico las condiciones iníciales son las mismas Para masas iguales
m1=m2 V 2=0
Donde
Vf
es la velocidad después del choque que
llevan las 2 masas Utilizando la ecuación general de momento lineal
NOTA: como
V 1 m1=V ' 1 m1+ V ' 2 m 2
Al chocar
m1
m1 con
misma velocidad
V 1 M=¿ 2M V f
m2 la velocidad que llevaba
se transfiere a
Vf
m1=m2 esto será igual a M
Al despejar
m2 convirtiéndose en una
Vf V1 M =V f 2M
como se muestra a
continuación
Cancelando las masas finalmente queda:
V1 =V f 2 Después del choque la velocidad que lleva la reduce a la mitad. Masas diferentes
m1 ≠ m2 Imagen 2.2.1.
V 2=0
Se obtiene que:
Donde 6
m1 se
Autor principal et al.: Titulo
V ' 1=V ' 2 m 1 55 0
m2
v1
50 0
V 1 m1=V ' 1 m1+ V ' 2 m 2
60 0
50 0
m ¿ + m2 ¿ 1 ¿V ¿ V 1 m1=¿
62 5
50 0
65 0
50 0
70 0
50 0
Vf
50 0
50 0
m (¿ ¿ 1+m2)=V f V 1 m1 ¿
67 5
50 0
49,0 3915 79 53,4 1368 23 57,9 4171 38 53,1 4880 48 44,3 9952 69 37,3 2782 19 60,9 6841 96
La velocidad después del choque es la misma para ambas masas será denominada
Despejando la
Vf
v 2 0
v1'
v2'
41,9206 728
39,096 5971
0
33,0405 301
32,428 7921
0
35,9026 583
36,574 2962
0
32,7462 549
33,893 0233
0
28,2822 827
27,447 0505
0
15,8388 2013
15,062 5583
0
34,6775 612
34,242 9851
Tabla 2.2.1. Con la práctica para ello se tomaron varias masas con diferente peso para comprobar Qué velocidad va cada una después del choque como se puede observar en la siguiente tabla
50 0 50 0 50 0
2.3. Elástico Práctica 2 En esta práctica las velocidades antes del choque serán iguales para cada una de las masas como se observa en la siguiente grafica m1
m2
v1
v2
v1'
64 0 52 0 57 0
44,75 36704 43,79 25819 52,92 58938
46,90 89918 47,42 3605 51,86 97393
Tabla 2.3.1.
v2'
7
43,71 2543 34,66 09572 48,77 56891
38,2468 337 47,1573 82 48,3402 137
Autor principal et al.: Titulo
V 12+V 22 −V ' 22=V ' 12 Los cuadrados se cancelan sacando raíz
√V
2 1
+V 22−V ' 22 =V ' 1
Finalizando se obtiene que
V 1+ V 2−V ' 2=V ' 1
Imagen 2.3.1. Masas iguales
m1=m2
Para obtener el valor de
V '2
se reemplaza
V '1
en la ecuación de momento lineal Las dos masas salen con la misma velocidad
V 1 m1−V 2 m2=V ' 2 m2 −V ' 1 m1
V 1=−V 2
NOTA: como las masas son iguales se pueden cancelar de la ecuación y queda de la siguiente manera
Con la ecuación general de momento lineal y la conservación de la energía se quiere obtener las velocidades después del choque .como se observa en la gráfica anterior cada velocidad lleva una dirección diferente por ende la ecuación del momento lineal queda de la siguiente manera Momento lineal
V 1−V 2=V ' 2−V ' 1
Reemplazando el valor de
V ' 1 se obtiene
V 1−V 2=V ' 2−(V 1 +V 2−V '2 )
V 1 m1−V 2 m2=V ' 2 m2 −V ' 1 m1
V 1−V 2=V ' 2−V 1−V 2 +V Conservación de la energía
V 1−V 2=2 V ' 2−V 1 −V 2
1 2 1 1 V 1 m 1= V ' 12 m 1 + V ' 22 m 2 2 2 2
Despejando En esta ultima los medios se pueden cancelar y las masas también ya que estas son las mismas 2
2 2
2
V 1 +V =V ' 1 +V '
V '2
V 1−V 2 +V 1 +V 2=2 V ' 2
2 2
2V 1=2V ' 2 Despejando
se obtiene
V ' 1 se obtiene 8
' 2
Autor principal et al.: Titulo
V 1=V ' 2
V 1+ V 2−V 1=V ' 1
NOTA: para obtener todo en términos de los valores conocidos se procede a reemplazar el valor de
V '2
Finalmente
V 2=V ' 1
V ' 1 de la siguiente manera en la ecuación de
V m1 −V m2−V ' 2 m2=−V ' 1 m1
Masas diferentes
m1 ≠ m2
V (m 1−m 2)−V ' 2 m2=−V ' 1 m 1 V (m1−m2 )−V ' 2 m 2 ' (−1) ¿ ¿ =−V 1 (−1) m1
V ( m2−m1 ) +V ' 2 m 2 =V ' 1 m1 Imagen 2.3.2.
Ya obtenido
Para encontrar
Momento lineal
V '2
V ( m2−m1 ) +V ' 2 m2 2 V (m1+ m2 )=( ) m 1+ V ' 22 m 2 m1 2
V 1 m1−V 2 m2=V ' 2 m2 −V ' 1 m1 Conservación de la energía
Elevando al cuadrado
1 2 1 1 V 1 m 1= V ' 12 m 1 + V ' 22 m 2 2 2 2
NOTA:
se procede a reemplazar en la
ecuación de conservación de la energía
Con la ecuación de momento lineal y conservación de la energía
Despejando
V '1
V 2 (m1+ m2 )=
V ' 1 de la ecuación de momento lineal
m22 V 2−2 V 2 m1 m2+V 2 m12+ m22 V '22 + V ' 22 m 2 m1
RESOLVIENDO ELFRACCIONARIO
V 1=−V 2=V 9
Autor principal et al.: Titulo
2
V ( m1 +m 2 )= 2
2
2 m 22 V 2−2V 2 m 1 m 2+ V 2 m 12 +m 22 V ' 22+V ' 2Obtenida m2 m 1 la ecuación de V ' 2 m1
2
2
2
2
2
2
2
' 2 Se
quiere dejar todo en términos de lo que se conoce y 2
V m1 +V m1 m2=m2 V −2 V m1 m2+V m1 + m2 V 2 +V ' 2 m2 m1
para ello en la ecuación de reemplazar el valor de
2 Despejar para dejar todo en términos de V ' 2
V '2
V ( m2−m1 ) +V ' 2 m 2 =V ' 1 V 2 m12 +V 2 m1 m2−V 2 m 22 +2V 2 m1 m2−V 2 m12=V ' 22 m22 +V ' 22 m2 m1 m1 Se procede a operar lo que se pueda operar
m ¿ ¿2 ) ¿ ¿ 3 V 2 m1 m2 −V 2 m22=V ' 22 ¿ Despejando
Reemplazando:
V ' 22
m ¿ (¿ 2 ¿ ¿ 2+m2 m1)=V '22 ¿ 2 2 2 3 V m1 m2 −V m2 ¿
m ¿ (¿ 2 ¿ ¿ 2+m2 m1 ) 3 V 2 m1 m2−V 2 m22 ¿ √ ¿ m2 ¿ V ( m2−m1 ) +¿ ¿
Finalmente
m ¿ (¿ 2 ¿ ¿ 2+m2 m1)=V '2 3 V 2 m1 m 2−V 2 m22 ¿ √¿
10
V '1
se procede a
Autor principal et al.: Titulo
m1 ≠ m2 0=V f Inelástico practica 2
Choque inelástico con velocidades iguales antes del choque con masas diferentes
m1=m2
Imagen 2.4.1.
Imagen 2.4.1. Masas iguales con velocidades iguales antes del choque, para esta práctica inelástica como se puede observar en la imagen anterior, después del choque no hay velocidad , se quiere comprobar mediante la ecuación de momento lineal si coincide la practica con la teoría
v1
v2
v1'
v2'
50 0 50 0 50 0
52 0 60 0 50 0
34,88131 55 42,04156 91 33,04053 01
38,24501 53 42,83970 77 33,04053 01
38,24501 53 42,83970 77 0
34,88131 55 42,04156 91 0
Como se puede observar en la grafica anterior después del choque la velocidad es la misma tanto para denotar
m1 como para m2 y esta se va a
V f , utilizando la ecuación de momento
lineal:
V m1 −V m2=V f m1+V f m2
V m1−V m2 =V f m1 +m 2
m1=m2 y
m2
Tabla 24.1.
m ¿ 1+m (¿ 2) V m1 −V m2=V f ¿
Como
m1
V 1=V 2
NOTA: la velocidad antes del choque para ambas masas es V ya que esta es la misma Factor izando la velocidad final se obtiene el numerado del
V (¿ f m1+m2 ) V m1 −V m2=¿
fraccionario es igual a cero por ende la velocidad final es: 11
Autor principal et al.: Titulo
V m1−V m2 =V f m1 +m 2
Despejando la velocidad final esta queda de la siguiente manera:
3. Conclusión En la experimentación no se encontró un choque perfectamente elástico debido a que la energía cinética se convertía en sonido o en cualquier otra representación. En mayoría de los choques se puede apreciar que se conservó gran parte de la energía. Se puede apreciar gracias a la experimentación que la masa de la partícula es inversamente proporcional a la velocidad.
4. Referencias
12
Raymond A. Serway. Fisica para ciencias e ingeieria. 5° edición. Ángel Franco García[en línea] http://www.sc.ehu.es/sbweb/fisica/dinamica/trabajo /pendulo/pendulo.htm [citado el 14 de septiembre del 2015]