ACOPLAMIENTO DE IMPEDANCIAS Transformador de λ/4 Anteriormente se demostró que una sección de línea de transmisión de lo
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ACOPLAMIENTO DE IMPEDANCIAS Transformador de λ/4 Anteriormente se demostró que una sección de línea de transmisión de longitud λ/4 se comporta como un transformador de impedancias: Supongamos que deseamos acoplar una línea de transmisión con impedancia característica Z1 a otra con Zc = Z3 que termino con ZL = Z3 y queremos usar un transformador de λ/4. a
b
Z1
Z2
Z3
a’
Z3
b’ λ/4
l
Para que la línea este acoplada es necesario que en la discontinuidad a-a’ la ZIN(a-a’) = Z1 . Esto se logra si
Z 2 = Z1 xZ3 si es que Z3 es la impedancia de entrada de b-b’. ZIN(b-b’) = Z3 Es evidente entonces que este tipo de adaptación solo sirve para impedancias reales y es perfecto solo si el transformador es exactamente λ/4 de longitud. En forma general la impedancia de entrada en a-a’
Z IN (a − a ' ) = Z 2
Z 3 + jZ 2tanβl Z 2 + jZ 3tanβl
El coeficiente de reflexión en a-a’ será:
Γ(a − a' ) =
Z IN (a − a ' ) − Z1 Z 3 − Z1 = Z IN (a − a' ) + Z1 ( Z 3 + Z1 ) + j 2 Z 2tanβl
Por lo que su modulo
Γ(a − a ' ) = ρ a − a '
ρa − a' = Conociendo que
( Z3 + Z1 ) 2 + 4Z1Z3tan 2 βl
tan 2 βl = sec2 βl − 1 se tiene:
ρa − a' =
STUBS
Z 3 − Z1
1 4 Z1Z 3 1+ sec 2 βl ( Z 3 − Z1 ) 2
Otra forma de acoplar impedancias en una línea de transmisión es utilizando los llamados STUBS. Un STUB es una porción de línea de transmisión que termina en corto o en circuito abierto l
ZIN
l
Zo
ZIN
en corto En un Stub en corto ZL = 0 , por lo que:
Zo
abierto
Z IN = jZc × tanβl
para Stub en corto circuito
En un stub en circuito abierto, ZL = ∞, entonces
Z IN = − jZc × cot βl para Stub en circuito abierto Es decir que los Stubs son realmente elementos reactivos puros a frecuencias altas. Un stub en corto: reactancia inductiva Un stub abierto: reactancia capacitiva Para acoplar impedancias en una línea de transmisión estos elementos se los usa en paralelo. d
Zc
ZL
Zc
l
En esta situación, para el acoplamiento es necesario conocer los valores de l y d que deben ser valores fijos para un acoplamiento a una frecuencia determinada. En otras ocasiones, se utilizan 2 stubs en paralelo como se muestra: d2
d1
Zc
Zc
ZL
l2
Zc
l1
En este caso, las distancias d1 y d2 pueden ser fijas, necesitándose conocer las longitudes de los stubs, l 1 y l2.
Para realizar estos cálculos es necesario utilizar la carta de SMITH. Veamos un ejemplo de acoplamiento: Ejemplo: Se tiene una línea de transmisión que se desea acoplar, tal como se muestra en la figura. Se conoce que ZL = 300 - j600 Ω y Zc = 300 Ω . Además se desea que el voltaje en la zona acoplada de la línea sea de 8V. Encuentre la impedancia característica del transformador λ/4 y dibuje el patrón de onda estacionaria a lo largo de toda la línea de transmisión. λ/4
Zc
lo
Z’c
Zc
Como se sabe, Z’c tiene que ser real y como
ZL
Z ' c = Zc × Z IN (lo) es necesario que ZIN(lo) sea
también real. Ya que ZL es compleja, lo no puede ser nλ/2. Adicionalmente sabemos que Z(l) es real justo en V MAXo VMIN, por lo que utilizando el diagrama fasorial sabremos la longitud lo al primer máximo o mínimo de voltaje (el que se encuentre primero).
ΓL =
Z L − Zc 300 − j 600 − 300 −j = = = 0.707∠ − 48O Z L + Zc 300 − j 600 + 300 1 − j ROE =
1 + ρ L 1.707 = = 5.83 1 − ρ L 0.293
0.707 λ/2
-45O
O
360 lo
135O
lo
135O λ lo = × = 0.18λ 360O 2
En este punto, se tiene una ZMIN
VMIN Zc 300 = = = 51.43Ω I MAX ROE 5.83
Z MIN = entonces
Z 'c = (51.46)(300) = 124.25Ω impedancia característica del transformador de λ/4.
Pasamos ahora a construir el patrón de onda estacionaria de voltaje:
Vi
lo λ/4 Zc
VL
Vi’ Z’c
Zc
ZL
VL MAX 18V 8V
V’i MAX
No hay reflexión (acoplamiento)
V’iMIN
VL MIN
λ/4
Vi = 8 = V ' iMAX ROEZ 'c =
1 + ρ (lo) 1 − ρ (lo)
por lo que
V ' iMIN =
0.18λ
V ' iMIN = Γ(lo) =
ROEZ 'c =
3.35V
V ' iMAX ROEZ 'c
Z MIN − Z ' c = 0.41∠180O Z MIN + Z ' c
1.41 = 2.39 0.59
8 = 3.35V 2.39
Del patrón de onda se observa que V’i MIN = VLMIN , entonces el VLMAX sería VLMINxROEL = (3.35)(5.83) = 19.5V . Pero el voltaje en la carga es un poco más bajo (debido a que no se encuentra a λ/4 del mínimo). Sabemos que
V (lo) = V + 1 + ΓL e −2 jβl
V (lo ) = 3.35 = V+ 1 + 0.707 ∠ − 45 e O
V+ =
−2 j
3.35 = 11.43V 1 − 0.707
En la carga l = 0
V (l = 0) = 11.43(1 + 0.707∠ − 450 V (l = 0) = 11.43 1 + 0.707∠ − 450 V (l = 0) = 18V
2π
λ
0.18 λ