β = (2π₯ 2 + π¦ 2 )π + (π₯ 3 β π₯π¦ 2 + 2π₯π¦)π, determinar: π 3. Un campo de velocidades estΓ‘ dado por a) b) c) d) e) f) Mag
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β = (2π₯ 2 + π¦ 2 )π + (π₯ 3 β π₯π¦ 2 + 2π₯π¦)π, determinar: π
3. Un campo de velocidades estΓ‘ dado por a) b) c) d) e) f)
Magnitud y direcciΓ³n de la velocidad. Magnitud y direcciΓ³n de la aceleraciΓ³n. Forma del Movimiento. Clasificar el flujo. Presentar un diagrama de los vectores velocidad para diferentes puntos en el sistema cartesiano XY entre -10m y 10m. Dibuje el mapa de velocidades. Presente un diagrama de los vectores aceleraciΓ³n para diferentes puntos comprendidos en el primer cuadrante del sistema cartesiano.
Desarrollo: a) Con el campo de velocidades dado, podemos determinar la direcciΓ³n y la magnitud de la velocidad en diferentes puntos. Para facilitar el desarrollo de este problema tomaremos diferentes puntos enunciados en la tabla 1.
Punto #1 Punto #2 Punto #3 Punto #4
(-2,1) (-1.5,-1) (-1,1.5) (-0.5,-0.5)
Punto #5 Punto #6 Punto #7 Punto #8
(0,0) (0.5,-2) (1,0) (1.5,1)
Punto #9 Punto #10 Punto #11 Punto #12
(2,0.5) (0.5,-2) (1,0.5) (1.5,-2.5)
Tabla 1 β Puntos aleatorios.
Ahora bien, con los puntos definidos podemos comenzar a realizar los cΓ‘lculos de la siguiente manera: β β2,1 = (2 β (β2)2 + 12 )π + ((β2)3 β (β2) β 12 + 2 β β2 β 1)π = 9π + (β10)π Define π la direcciΓ³n en (1,1) πβ2,1 = β92 + (β10)2 = 13.45
π π
Define la Magnitud en el punto (1,1)
Y repetimos el procedimiento para los siguientes puntos: β β1.5,β1 = (2 β β1.52 + (β1)2 )π + (β1.53 β (β1.5) β (β1)2 + 2 β β1.5 β β1)π = π 5.5π + 1.1π π πβ1.5,β1 = β5.52 + 1.12 = 5.61 π β β1,1.5 = (2 β (β1)2 + (1.5)2 )π + ((β1)3 β (β1) β (1.5)2 + 2 β β1 β 1.5)π = 4.25π + π (β1.75)π π πβ1,1.5 = β4.252 + (β1.75)2 = 4.60 π
β β0.5,β0.5 = (2 β (β0.5)2 + (β0.5)2 )π + ((β0.5)3 β (β0.5) β (β0.5)2 + 2 β β0.5 β π β0.5)π = 0.75π + 0.5π π πβ0.5,β0.5 = β0.752 + 0.52 = 0.9 π β 0,0 = (2 β (0)2 + (0)2 )π + ((0)3 β 0 β (0)2 + 2 β 0 β 0)π = 0π + 0π π π0,0 = β02 + 02 = 0
π π
β 0.5,β2 = (2 β (0.5)2 + (β2)2 )π + ((0.5)3 β 0.5 β (β2)2 + 2 β 0.5 β β2)π = 4.5π + π (β3.88)π π π0.5,β2 = β4.52 + (β3.88)2 = 5.94 π
β 1,0 = (2 β (1)2 + (0)2 )π + ((1)3 β 1 β (0)2 + 2 β 1 β 0)π = 2π + 1π π π1.0 = β22 + 12 = 2.24
π π
β 1.5,1 = (2 β (1.5)2 + (1)2 )π + ((1.5)3 β 1.5 β (1)2 + 2 β 1.5 β 1)π = 5.5π + 4.88π π π1.5.1 = β5.52 + 4.882 = 7.35
π π
β 2,0.5 = (2 β (2)2 + (0.5)2 )π + ((2)3 β 2 β (0.5)2 + 2 β 2 β 0.5)π = 8.25π + 9.5π π π2,0.5 = β8.252 + 9.52 = 12.58
π π
β 0.5,2 = (2 β (0.5)2 + (2)2 )π + ((0.5)3 β 0.5 β (2)2 + 2 β 0.5 β 2)π = 4.5π + 0.12π π π0.5,2 = β4.52 + 0.122 = 4.5
π π
β 1,0.5 = (2 β (1)2 + (0.5)2 )π + ((1)3 β 1 β (0.5)2 + 2 β 1 β 0.5)π = 2.25π + 1.75π π π1.0.5 = β2.252 + 1.752 = 2.85
π π
β 1.5,2 = (2 β (1.5)2 + (2)2 )π + ((1.5)3 β 1.5 β (2)2 + 2 β 1.5 β 2)π = 8.5π + 3.38π π π1.5,2 = β8.52 + 3.382 = 9.14
π π
b) Para encontrar la direcciΓ³n y magnitud de la aceleraciΓ³n debemos ayudarnos de la definiciΓ³n de aceleraciΓ³n y velocidad en tΓ©rminos diferenciales, de la siguiente manera:
ππ₯ = ππ¦ =
ππ’ ππ’ ππ’ ππ’ + π’ (ππ₯ ) + π£ (ππ¦) + π€ ( ππ§ ) ππ‘ ππ£ ππ£ ππ£ ππ£ + π’ (ππ₯) + π£ (ππ¦) + π€ (ππ§ ) ππ‘
π = ππ₯ π + ππ¦ π π = βππ₯ 2 + ππ¦ 2
Como la aceleraciΓ³n local no cambia con el tiempo, el primer valor de ππ₯ = lo mismo sucede con el primer valor de ππ¦ =
ππ£ . ππ‘
ππ’ ππ‘
es equivalente a 0,
De la misma manera, y como tenemos un fluido ππ’ ππ§
ππ£ ππ§
bidimensional que no actΓΊa en la direcciΓ³n z, el ΓΊltimo valor de ππ₯ = π€ ( ) y de ππ¦ = π€ ( ) tambiΓ©n son equivalentes a 0. Siendo asΓ, las ecuaciones con las que trabajaremos en este apartado serΓ‘n tratadas asΓ: ππ’
ππ’
ππ£
ππ£
ππ₯ = π’ (ππ₯ ) + π£ (ππ¦)
Conocemos, ademΓ‘s, del campo de velocidades que: π’ = 2π₯ 2 + π¦ 2
ππ¦ = π’ (ππ₯) + π£ (ππ¦) π = ππ₯ π + ππ¦ π π = βππ₯ 2 + ππ¦ 2
π£ = π₯ 3 β π₯π¦ 2 + 2π₯π¦
Y realizando las respectivas derivadas, obtenemos: ππ’ ππ₯
= 4π₯
ππ’ ππ¦
= 2π¦
ππ£ ππ₯
= 3π₯ 2 β π¦ 2 + 2π¦
ππ£ ππ¦
= β2π₯π¦ + 2π¦
Reemplazando en las ecuaciones ππ₯ y ππ¦ los valores de u, v y sus respectivas derivadas parciales, obtenemos finalmente: ππ₯ = (2π₯ 2 + π¦ 2 )(4π₯) + (π₯ 3 β π₯π¦ 2 + 2π₯π¦)(2π¦) ππ¦ = (2π₯ 2 + π¦ 2 )(3π₯ 2 β π¦ 2 + 2π¦) + (π₯ 3 β π₯π¦ 2 + 2π₯π¦)(β2π₯π¦ + 2π¦)
Ahora, comenzamos a tratar los puntos expuestos en el apartado anterior ππ₯ = (2π₯ 2 + π¦ 2 )(4π₯) + (π₯ 3 β π₯π¦ 2 + 2π₯π¦)(2π¦) ππ₯β2,1 = (2(β2)2 + (1)2 )(4(β2)) + ((β2)3 β (β2)(1)2 + 2(β2)(1))(2(1)) = β92
π π 2
ππ¦β2,1 = (2(β2)2 + (1)2 )(3(β2)2 β (1)2 + 2(1)) + ((β2)3 β (β2)(1)2 + π
2(β2)(1))(β2(β2)(1) + 2(1)) = 57 π 2 πβ2,1 = β92π + 57π DirecciΓ³n βββββββββ
π
πβ2,1 = β(β92)2 + (57)2 = 108.23 π 2 Magnitud
Con el interΓ©s de no extender en demasΓa el procedimiento de cΓ‘lculo de este apartado, los resultados para el resto de los puntos son los siguientes:
πβ1.5,β1 = β35.25π + 15.00π
πβ1,1.5 = β22.25π + 5.44π
π
πβ1.5,β1 = β(β35.25)2 + (15)2 = 38.31 π 2
π
πβ1,1.5 = β(β22.25)2 + (5.44)2 = 22.90 π 2
π π 2
πβ0.5,β0.5 = β2.00π + β1.12π
πβ0.5,β0.5 = β(2)2 + (1.12)2 = 2.30
π0,0 = 0π + 0π
π0,0 = β(0)2 + (0)2 = 0 π 2
π0.5,β2 = 24.50π + (β24.88)π
π0.5,β2 = β(24.5)2 + (β24.88)2 = 34.91
π1,0 = 8.00π + 6.00π
π1,0 = β(8)2 + (6)2 = 10.00 π 2
π
π
π π 2
π1.5,1 = 42.75π + 37.75π
π1.5,1 = β(42.75)2 + (37.75)2 = 57.03
π2,0.5 = 75.50π + 95.69π
π2,0.5 = β(75.5)2 + (95.69)2 = 121.89 π 2
π0.5,2 = 9.50π + 3.62π
π0.5,2 = β(9.5)2 + (3.62)2 = 10.17
π1,0.5 = 10.75π + 8.44π
π1,0.5 = β(10.75)2 + (8.44)2 = 13.67
π1.5,2 = 64.50π + 50.62π
π π 2
π
π π 2
π π 2
π
π1.5,2 = β(64.50)2 + (50.62)2 = 82.00 π 2
c) La velocidad cambia constantemente en diferentes puntos, y la aceleraciΓ³n es estos puntos cambia igualmente de un punto a otro, asΓ que la forma del movimiento de las partΓculas del flujo es acelerada.
d) ClasificaciΓ³n del flujo: Como lo mencionamos anteriormente, el flujo no cambia sus propiedades en el tiempo, por lo tanto es un flujo permanente. El flujo no cambia con respecto al espacio, eso lo categoriza como un flujo uniforme.
Es evidente en las ecuaciones dadas del campo de velocidades que sΓ³lo tiene componentes en dos dimensiones, esto sugiere que el flujo es bidimensional. Calculando el Rotacional en diferentes puntos: ππ£
ππ’
π
ππ‘π = π (ππ₯ β ππ¦) = 0 -> Para que sea no rotacional
π
ππ‘π1,1 = π(4 β 2) = 2π
π
ππ‘π2,β1 = π(11 + 2) = 13π
De esta manera clasificamos el flujo como permanente, uniforma, bidimensional y rotacional. e) Con los resultados obtenidos en el apartado βaβ formamos una tabla para comprender mejor y diagramar correctamente el mapa de velocidades. x
y -2 -1,5 -1 -0,5 0 0,5 1 1,5 2 0,5 1 1,5
1 -1 1,5 -0,5 0 -2 0 1 0,5 2 0,5 2
Direccion i Direccion j 9 -10 5,5 1,125 4,25 -1,75 0,75 0,5 0 0 4,5 -3,875 2 1 5,5 4,875 8,25 9,5 4,5 0,125 2,25 1,75 8,5 3,375
Tabla 2 Vectores de Velocidad
El mapa de velocidades estΓ‘ en un plano cartesiano XY comprendido entre -5m y 5m en cada dimensiΓ³n.
Figura 1 β Mapa de Velocidades,
f)
Con los resultados obtenidos en el apartado βbβ formamos una tabla para comprender mejor y diagramar correctamente el campo de aceleraciones. x
y -2 -1,5 -1 -0,5 0 0,5 1 1,5 2 0,5 1 1,5
Tabla 3 β Vectores de AceleraciΓ³n
ax 1 -1 1,5 -0,5 0 -2 0 1 0,5 2 0,5 2
ay -92 -35,25 -22,25 -2 0 24,5 8 42,75 75,5 9,5 10,75 64,5
57 15 5,4375 -1,125 0 -24,875 6 37,75 95,6875 3,625 8,4375 50,625
Figura 2- Campo de Aceleraciones