Practica 4. Constante dieléctrica del papel. Oscar Hurtado González, México, D.F., C.U. Marzo 2013 Resumen. Este experim
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Practica 4. Constante dieléctrica del papel. Oscar Hurtado González, México, D.F., C.U. Marzo 2013 Resumen. Este experimento consistió en armar dos sistemas de capacitores para poder obtener la constante dieléctrica del papel de un cuaderno escolar común y corriente. El primer sistema consistió en un capacitor cuyas placas paralelas consistían en dos placas de papel aluminio y ser variaba la “cantidad” de material dieléctrico (papel) entre éstas placas. Para este experimento se obtuvo una constante dieléctrica de k = 1.67(0.09) . El segundo, consistió en armar un sistema de capacitores en serie, cada uno de ellos con un poco de papel como material dieléctrico. Para este sistema, se obtuvo el valor de k = 1.70(0.02) , para la constante dieléctrica del papel.
Introducción. La mayoría de los capacitores tienen un material no conductor o dieléctrico entre sus placas conductoras. Un tipo común de capacitor emplea tiras largas de hojas (láminas) metálicas como placas, separadas por tiras de hojas de materiales plásticos. La colocación de un dieléctrico sólido entre las placas de un capacitor tiene tres funciones. La primera es que resuelve el problema mecánico de mantener dos hojas metálicas grandes con una separación muy pequeña sin que hagan contacto. La segunda función es que un dieléctrico incrementa al máximo posible la diferencia de potencial entre las placas del capacitor. La tercera función es que la capacitancia de un capacitor de dimensiones dadas es mayor cuando entre sus placas hay un material dieléctrico en vez de vacío.
La capacitancia original C0 está dada por
C0 =
Q , (1) V0
y la capacitancia C con el dieléctrico Q presente es C = . La carga Q es la V misma en ambos casos, y V es menor que V0 , de donde se concluye que la capacitancia C con el dieléctrico presente es mayor que C0 . Cuando el espacio entre las placas está lleno por completo por el dieléctrico, la razón de C a C0 (igual a la razón de V0 a V) se denomina constante dieléctrica del material, K: k=
C0 (2). C
k=
Cd (3) ε0 A
⇒
Cuando la carga es constante,
ε 0 = 8.85 ×10 −12
Q = C0V0 = CV
F m
Desarrollo experimental.
y C0 V0 = . C V
En este caso, la ecuación (1) se puede expresar de la forma V=
V0 (4) k
Con el dieléctrico presente, la diferencia de potencial para una carga Q dada se reduce en un factor de k. La constante dieléctrica k es un número puro. Como C siempre es mayor que C0 , k siempre es mayor que la unidad. En esta practica el objetivo será calcular la constante dieléctrica del papel bond realizando dos experimentos diferentes, o dos métodos diferentes; el primero será utilizar un par de placas paralelas formado por dos pedazos de papel aluminio de la misma área e introduciendo varias hojas de papal entre estas placas, y el segundo será utilizar muchas placas de papel aluminio para formar un capacitor en serie con una sola hoja de papel entre cada uno de los capacitores formados por las laminas de papel aluminio. Para este segundo experimento también se utiliza la ecuación
1 1 1 1 (5) = + +... + Ceq C1 C2 Cn El valor tomado para la conste ε 0 será:
El primer experimento consistió en tomar un par de placas paralelas cuadradas de papel aluminio cuyos lados median 12(0.1) cm. y después se pego un alambre de cobre en cada una de ellas con cinta de aislar, para posteriormente usar este alambre y conectarlos, mediante unos caimanes, a un capacitómetro (marca Tenma modelo 72-‐370). Como se menciono, el material dieléctrico que se tomo para colocar dentro de este capacitor fueron varias hojas de papel de un cuaderno. Entonces, para poder medir la distancia de separación entre las placas debido al grosor de las hojas del papel, se midió éste con un micrómetro, (marca Mitutoyo) en tres puntos diferentes de las hojas para poder obtener un grosor promedio. Se midió este grosor para una hoja sola, luego para dos hojas juntas, luego para tres hojas juntas; y así sucesivamente hasta conseguir medir el grosor de diez hojas de papel juntas. Tomamos estos datos y los ordenamos en la tabla 1 (tabla que aparece mas adelante en este informe en la sección de resultados). Se prosiguió a colocar las placas con una hoja entre ellas, procurando que no quedaran “huecos” entre el papel y las placas de papel aluminio y estuvieran lo mas paralelas posibles. Esto se logro ejerciendo un poco de presión lo mas uniformemente posible sobre ambas superficies de las placas. La siguiente figura muestra el sistema que se logro
armar:
de 12(0.1) cm.
Una vez colocado el papel dentro de las placas y habiendo conectado los cables al multímetro, se midió una vez la capacitancia de este capacitor con la escala de resolución centésimas de nF . Después se pusieron dos hojas entre las placas, procurando nuevamente que las placas quedaran lo mas paralelas posibles y que no hubiera “huecos”. Posteriormente se midió la capacitancia de este nuevo capacitor (con dos hojas entre las placas). Se repitió este procedimiento nuevamente pero esta vez para tres hojas de papel; luego se registro la capacitancia medida. Progresivamente se repitió este experimento para 4,5,6… hasta 10 hojas. Los datos obtenidos para las capacitancias de los diez capacitores construidos se registraron el la tabla 2 (tabla que aparece mas adelante en este informe en la sección de resultados). Con estos datos posteriormente se calculo el valor de la constante dieléctrica del papel. Para el segundo experimento se tomaron 10 placas cuadradas de papel aluminio cuya longitud en cada lado fue
En esta ocasión se utilizó el concepto de capacitores en serie para variar la capacitancia de placas paralelas. Primero, se coloca una de las hojas del cuaderno entre dos placas de aluminio generando así un capacitor cuya capacitancia se midió con el capacitómetro y se registro en la tabla 3 (tabla que, nuevamente, aparece mas adelante en este informe en la sección de resultados). Después se coloca otra hoja de papel y luego se coloca otra placa de papel aluminio encima de la segunda hoja de papel colocada, generando así dos capacitores en serie. La siguiente figura muestra el diseño del sistema para estas tres placas de aluminio:
Se midió la capacitancias de estos dos capacitores en serie y se registró en la tabla 3. La idea es construir un sistema de varios capacitores alternando una hoja de papel, una placa de aluminio; utilizando las diez placas de papel aluminio para finalmente obtener una cantidad de 9 capacitores en serie. A medida que se van agregando hojas de papel, y se van obteniendo 2,3,4,…, hasta 9 capacitores se fueron registrando respectivamente el la tabla 3. Las placas en los extremos deben ir conectadas al capacitómetro utilizando el mismo método de pegar, con cinta de
aislar, un pequeño alambre de cobre a estas dos placas. Para construir este sistema de capacitores en serie se toman las mismas precauciones que en el experimento uno, de que no quedaran “huecos” y estuvieran lo mas paralelas posibles. Resultados. El grosor promedio de las hojas se registro en la siguiente tabla: TABLA 1 Número de Hojas Grosor promedio [mm] 1 0.09 (1×10 −3 mm) 2 0.18 (1×10 −3 mm) 3
0.27 (1×10 −3 mm)
4
0.36 (1×10 −3 mm)
5
0.44 (1×10 −3 mm)
6
0.53 (1×10 −3 mm)
7
0.62 (1×10 −3 mm)
8
0.71 (1×10 −3 mm)
9
0.80 (1×10 −3 mm)
10
0.89 (1×10 −3 mm)
La incertidumbre asociada es la incertidumbre propagada tomando en cuenta la incertidumbre del micrómetro, la cual era de 1 µ m. Ya que en el primer experimento se quería medir la capacitancia en función de la distancia la cual quedaba determinada por el numero de hojas entre las placas de papel aluminio y como se menciono en el desarrollo experimental, los datos se expresan en la siguiente tabla: TABLA 2 Número de hojas
Distancia de separación[mm] “d”
Capacitancia [nF]
1/d[mm]
1
0.09 (1×10 −3 mm)
2.48 (5.96 ×10 −2 nF)
11.11 (0.12mm)
2
0.18 (1×10 −3 mm)
1.66 (4.32 ×10 −2 nF)
5.55 (0.03mm)
3
0.27 (1×10 −3 mm)
1.14 (3.28 ×10 −2 nF)
3.70 (0.02mm)
4
0.36 (1×10 −3 mm)
0.84 (2.68 ×10 −2 nF)
2.77 (7.69 ×10 −3 mm)
5
0.44 (1×10 −3 mm)
0.74 (2.48 ×10 −2 nF)
2.27 (5.15 ×10 −3 mm)
6
0.53 (1×10 −3 mm)
0.60 (2.20 ×10 −2 nF)
1.88 (3.55 ×10 −3 mm)
7
0.62 (1×10 −3 mm)
0.56 (2.12 ×10 −2 nF)
1.61 (2.59 ×10 −3 mm)
8
0.71 (1×10 −3 mm)
0.46 (1.92 ×10 −2 nF)
1.40 (1.98 ×10 −3 mm)
9
0.80 (1×10 −3 mm)
0.38 (1.76 ×10 −2 nF)
1.25 (1.56 ×10 −3 mm)
10
0.89 (1×10 −3 mm)
0.36 (1.72 ×10 −2 nF)
1.12 (1.26 ×10 −3 mm)
Las incertidumbre asociadas a la capacitancia son del tipo B, tomando en cuenta el valor para ésta, que el instructivo del capacitómetro indicaba. Una observación es que la ultima columna, titulada “1/d” es utilizada con el fin de poder analizar linealmente los resultados y así poder obtener la constante dieléctrica del papel. La incertidumbre entre paréntesis, es la que se obtiene al propagar la incertidumbre de la distancia “d” al obtener su inverso multiplicativo. Para el segundo experimento, como se narro anteriormente, se obtuvo la siguiente tabla de valores: TABLA 3 Numero de placas de papel Numero de capacitores Capacitancia equivalente aluminio. obtenidos “N” [nF] 2 1 2.48 (6.0 ×10 −2 nF) 3 2 1.15 (3.3×10 −2 nF) 4
3
0.80 (2.6 ×10 −2 nF)
5
4
0.65 (2.3×10 −2 nF)
6
5
0.50 (2.0 ×10 −2 nF)
7
6
0.45 (1.9 ×10 −2 nF)
8
7
0.39 (1.8 ×10 −2 nF)
9
8
0.33 (1.7 ×10 −2 nF)
10
9
0.31 (1.6 ×10 −2 nF)
La incertidumbre, aquí, es nuevamente la incertidumbre de tipo B debida a el capacitómetro. Análisis y discusión. Utilizando los datos de la tabla 2 se obtuvo el siguiente ajuste lineal para la capacitancia en función del inverso multiplicativo de la distancia que separaba las placas de aluminio (1/d).
Experimento 1 3 y = 0.2115x + 0.2179
Capacitancia (nF)
2.5 2 1.5 1 0.5 0 0.00
2.00
4.00
6.00
8.00
10.00
12.00
1/d(mm)
En base a esta grafica se necesitan hacer los siguientes comentarios. El primero de ellos es que las barras de incertidumbre son muy pequeñas y por tanto la escala de la grafica no permite que se observen, por lo que vemos que dos de los puntos, correspondientes a los valores cercanos a 4 y 6 unidades en el eje de la distancia, no están “cerca” del ajuste lineal. El segundo cometario es que la ecuación que aparece
capacitor separado una distancia d con un material dieléctrico que en este caso es el papel. Luego se utiliza la ecuación 2 pero debido a cómo se graficaron los puntos se obtiene: C = kC0 = kε 0
A = kε 0 Ad 1 d
Lo cual implica que el valor de M, corresponde a la cantidad:
y=0.2115x+0.2179
M = kε 0 A ,
es la ecuación del modelo obtenido al realizar el ajuste lineal; el valor 0.2115 es el valor de la pendiente de esta recta y su incertidumbre corresponde a 2.8 ×10 −4 , es decir:
relación que nos permite encontrar fácilmente el valor de la constante dieléctrica del papel, k, que se esta buscando:
k=
pendiente = M = 0.2115(2.8 ×10 )nFmm −4
Ahora, ¿a que corresponde este valor?. La respuesta se obtiene analizando la naturaleza de este primer experimento. En esencia el sistema utilizado durante todo este primer experimento es un
M ε0 A
donde:
M = 0.2115(2.8 ×10 −4 )nFmm
ε 0 = 8.85 ×10 −12
F m
y
A = 1.44 ×10 −2 m 2 (2.41×10 −4 )m 2 Por lo tanto, convirtiendo las unidades de M a Faradios y metros, sustituyendo estos valores en la ecuación anterior y propagando incertidumbres obtenemos que k es:
k = 1.67(0.09) La cual no tiene unidades debido a que es la constante dieléctrica del papel. Para el segundo experimento se hizo también un ajuste lineal con los datos obtenidos en la tabla 3. En esta ocasión no graficamos la capacitancia en función de la distancia, sino la capacitancia en función del numero de capacitores N. Antes de presentar analizaremos el como se trabajo con la ecuación (5) para obtener dicha grafica. En este segundo experimento por como se construyo, tenemos, en total un sistema de 9 capacitores en serie, los cuales eran todos iguales pues entre ellos había una separación de una hoja de papel y el área de todas las placas era la misma dentro del intervalo de incertidumbre asociado. Con esta consideración, la ecuación (5) se convierte en: N 1 1 = ∑ Ceq i=1 Ci
Donde N es el numero de capacitores en serie. Por lo tanto tenemos que la capacitancia equivalente es: N
Ceq = ∑ Ci = i=1
C N
De esta manera la grafica de el experimento dos, esta dada por la capacitancia equivalente en función de 1/N:
C. equivalente (nF)
Experimento 2 3
y = 2.4155x + 0.0252
2.5 2 1.5 1 0.5 0 0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
1.2
1/N
Nuevamente la escala de las bararas de incertidumbre es muy pequeña, por lo que aparece en la grafica. En esta grafica la pendiente corresponde a la capacitancia C, es decir:
M 2 = C = kε 0 A / d Donde d corresponde al valor del grosor de una hoja de papel, que es la distancia de separación entre cada uno de los capacitores en serie. Por lo tanto:
k=
M 2d ε0 A
Donde:
M 2 = 2.412 ×10 −9 (5.5 ×10 −12 )F A = 1.44 ×10 −2 m 2 (2.41×10 −4 )m 2 d = 0.09 ×10 −3 m(1×10 −6 )m Con esto se obtiene una k de:
k = 1.70(0.02) Donde el numero entre paréntesis representa el valor de la incertidumbre propagada para la constante dieléctrica del papel.
Conclusiones. Lo primero que se observa de estos dos resultados, tanto para el primer experimento, como para el segundo, es que la constante dieléctrica del papel de las hojas de cuaderno utilizado, es mayor que la unidad, concordando así con la característica teórica de los materiales dieléctricos.
mas cuidado sobre las consideraciones para el armado del sistema tal como asegurarse de que las placas de papel aluminio estuviesen lo mas paralelas posibles, y cuidando de que no haya espacios entre el material dieléctrico, el papel; entre las placas se pueden obtener resultados todavía mas precisos sobre la constante dieléctrica del papel.
En ambos casos se obtuvieron dos valores muy cercanos
k = 1.67(0.09) k = 1.70(0.02) Que analizando los posibles intervalos de incertidumbre ambos valores pueden estar dentro de los dos distintos intervalos obtenidos, es decir, si vemos el intervalo numero un (1.58, 1.76), el segundo intervalo (1.68, 1.72) esta completamente contenido en el. El primer intervalo es un poco mas grande debido a que se manejaron muchos datos con diferentes incertidumbres para poder obtener el ajuste lineal de la primera grafica, obteniendo una pendiente cuya incertidumbre iba a ser, por tanto, considerablemente grande. En la segunda grafica, al obtener la pendiente de la grafica se utilizaron menos datos, lo cual significo un manejo de una cantidad de incertidumbres menores, obteniendo así una incertidumbre para la pendiente de la segunda grafica un poco mas pequeña. El hecho de haber obtenido estos resultados tan semejantes nos indica que si repetimos el experimento, tomando en cuenta y procurando tener
Bibliografía. 1. Física Universitaria, SearsZemansky-Young-Freedman, volumen II. Editorial Pearson, 2009. 2. J. Miranda, Evaluacion de la incertidumbre en Datos Experimentales (instituto de Física, UNAM, México, 2000)