U.A.T.F. Ing. Juan Carlos Barrios C. ©2011 Página: 1 Guía Didáctica CIV 313 Elementos Finitos Tema N°
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U.A.T.F. Ing. Juan Carlos Barrios C. ©2011 Página: 1 Guía Didáctica CIV 313 Elementos Finitos
Tema N° 1 Introducción al Método de Elementos Finitos 1.1
Métodos matriciales
En la actualidad el estudio de los problemas de la Ingeniería Civil es abordado por diferentes métodos y modelos matemáticos considerando el efecto de continuidad de los elementos estudiados tomando en cuenta las relaciones denominadas ecuaciones de gobierno.
En cada paso se producen simplificaciones por lo que puede decirse que la solución al problema físico en forma “exacta” no existe. En los problemas enfocados como continuos no se pierden las propiedades físicas en dicho medio continuo pudiendo valorar en cada punto del elemento de estudio, por lo es importante conocer los valores para resolver las ecuaciones integro – diferenciales. Existen varios métodos donde el procedimiento es sistemático, permitiéndonos discretizar y volver a un sistema de ecuaciones lineales algebraicas, cuyos resultados serán soluciones al problema.
Introducción del Método de Elementos Finitos aplicados a la Ingeniería Civil
Por lo general, las estrategias de solución a estos problemas se muestran en el siguiente diagrama:
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Métodos matriciales La notación aplicada es:
e
R
De la física tenemos: Entonces:
elem
Vi i
1
ento
e
Siempre esta expresión puede escribirse matricialmente de la siguiente forma: 1 1 1 1 1 O también: Ejemplo 2.‐ De la física tenemos: σ E*ε e
Donde:
Vj
e
Ii
j
ó
e
A, E
e
Ij
e
Fj j
e
Fi
Y:
Por tanto:
ó
L
i
Despejando:
Y para el caso general:
Y
Matricialmente se escribe: 1 1
1 1
Por tanto se puede inferir que la aplicación de estas ecuaciones pueden ser escritas como un sistema lineal de ecuaciones en forma matricial.
Introducción del Método de Elementos Finitos aplicados a la Ingeniería Civil
1.2
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V2
Ejemplo 3.‐ Matricialmente el problema es dado por:
2
1
R 1
I
R3
Escribiendo para cada elemento tendremos:
I3
Elemento 1.‐ 1
I3 V 3 3
0
1 0
1
0
0
0 0
Elemento 2.‐ 0
0 0
0 1 1
0
0 1
1
Elemento 3.‐ 1 0
0
0 1
0 0
1 0 1
Entonces todos los Kij se obtienen de la suma de las matrices individuales y a este proceso se denomina ensamblaje de la matriz. Por tanto:
Luego el sistema se coloca seleccionando los valores desconocidos y conocidos de la siguiente forma: Que al resolver se tiene:
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1
2
1
2
I
I1
R
V1
1.4
Análisis del problema como medio continuo.‐ En el método de elementos finitos, además del proceso de discretización se incorporan 2 conceptos: El continuo ( Ω ) y su contorno ( Γ ), puesto que las ecuaciones de gobierno deben ser considerados en todo su medio continuo y su comportamiento en su contorno, así en el proceso de discretización puede escribirse: En el elemento finito e podemos escribir: se obtiene al imponer al elemento las Donde ecuaciones integro diferenciales que gobierna el problema en su contorno y su continuo. continuo e Es importante definir el dominio, normalmente se tiene un contorno fijo, aunque puede existir un análisis contorno con mayores criterios donde necesiten varias q ecuaciones. Consideraciones de Derivación.‐ Si tenemos definida una función f(x, y), siempre podemos calcular: ; Por tanto se define:
Por tanto: es como multiplicar un vector por un escalar Si: Entonces el producto escalar será: °
Y el producto vectorial: Ahora bien,
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1.3
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U.A.T.F. Ing. Juan Carlos Barrios C. ©2011 Página: 5 Guía Didáctica CIV 313 Elementos Finitos Si se desea determinar el área de continuo (Ω) a partir de una función definida tal como se muestra en la figura siguiente, se verifica que: z
°°
f(x,y)
Ω
°
Γ
Ω
y
Desarrollando tenemos: Γ
Para determinar el área, se tiene lo siguiente: x y 2
= y2 (x)
1
,
= y1 (x)
,
x
a
b
Por tanto, la evaluación del continuo depende de la definición de las funciones de contorno que encierra dicha superficie. Ahora bien, si se tiene un dominio tal como se muestra en la figura siguiente, se establece: Por Pitágoras, se aproxima:
y
Γ d
Si queremos conocer:
dy dx
,
x
Donde: x = x(ξ) y y=y(ξ), en la que se verifica:
Γ
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°
U.A.T.F. Ing. Juan Carlos Barrios C. ©2011 Página: 6 Guía Didáctica CIV 313 Elementos Finitos Entonces: Γ
Reemplazando en la integral:
,
Γ
, por tanto
Por tanto: Γ
1
Entonces:
,
Γ
1
Haciendo un zoom a la fracción de curva del contorno, observamos: Siendo:
t d
dy dx
Entonces:
Por tanto:
Entonces: °
Γ
°
Γ
Por tanto generalizando se dice: °° Ω
Ω
Ω
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En el caso general, se tiene:
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Consideraciones de Integración Numérica
En el método de elementos finitos normalmente se integra entre el rango ‐1, +1, es decir:
f( )
Por ejemplo para una función de primer grado,
0
+1
2
Si f(ξ) es una función polinómica de grado n 1 2 1 2
1 3 1
1 1 1
1
1
|
1
1
Por tanto:
Donde wi se denomina peso de la función. Por tanto para una función lineal:
0
2
Asimilando para un polinomio de grado n, tenemos un sistema de ecuaciones como el siguiente:
En el sistema no se conocen los pesos ni los puntos de observación, entonces: 2
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-1
Tenemos:
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1 1
Por tanto las incógnitas del sistema son:
Para que el sistema tenga solución, se debe cumplir la siguiente relación: 1 2 Donde: p= grado de la función polinómica n = N° de puntos de observación (cuadratura de Gauss) Por tanto, para integrar n polinomio de grado n, debe evaluarse dicha función teniendo en cuenta su grado, entonces determinar los puntos de observación. Para ello se dispone de 2 métodos numéricos que son: Gauss Legendre: Donde necesitamos los n puntos expresados a partir de la relación: 1 2 Gauss Lobato: Que necesita n puntos a partir de la expresión: 3 2 Debe anotarse que para una función cualquiera entre cualquier parábola cúbica que pasa por 2 puntos, se obtiene la misma sección. Asimismo, según Gauss Lobato (que se aplica en problemas de fluidos) se definen 2 puntos y los puntos medios son recomendados en función de ver su contorno. 1.6 Tensor de esfuerzos El esfuerzo depende de la condición de vector y la superficie donde actúa, por lo que el esfuerzo es un tensor de rango, cuya definición es: P Esfuerzo lim A0 A Este concepto se aplica tomando en cuenta que el material es continuo.
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… …
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0 0 0 Se denomina Vector de fuerza de masa (o gravitacional) Donde: El esfuerzo normal en un plano, dado su estado tensional ortogonal esta dado por la siguiente relación:
1.7
Donde: L, m, n se denominan cosenos directores Tensor de deformaciones.‐ El estado de deformación de un cuerpo infinitesimal está definido por el tensor:
x yx zx
xy xz y yz x , y , z , xy , xz , yz T zy z
Introducción del Método de Elementos Finitos aplicados a la Ingeniería Civil
Todo cuerpo alcanza su estado de equilibrio, cumpliendo con las siguientes ecuaciones:
La nomenclatura esta dado por: xy xz x xy xz X x X xy X xz x yx y yz yx y yz Yyx Y y Yyz Z z zx zy z zx zy z Z zx Z zy Donde: Esfuerzos normales i (i x, y , z ) ij (i, j x, y, z) i j Esfuerzos tan genciales
U.A.T.F. Ing. Juan Carlos Barrios C. ©2011 Página: 10 Guía Didáctica CIV 313 Elementos Finitos Se establece la relación entre deformación y desplazamiento a partir de las siguientes relaciones: u v u x xy
y x u w xz z x v w yz z y
x v y y w z x
relaciones: 2
Tomando en cuenta las relaciones de deformación de un nodo, se establece que para los elementos concurrentes en dicho nodo se produce una condición de compatibilidad, por tanto dichas ecuaciones se escriben como:
2
2
2
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Para determinar la deformación en un punto cualquiera del plano, se establece a partir de las
Siendo u, v, w el campo de los desplazamientos en las direcciones x, y, z respectivamente.
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Se conoce como Ley Generalizada de Hoocke a la expresión que relaciona el tensor de los esfuerzos con el tensor de las deformaciones. Dependiendo de la relación, ésta se puede escribir de 2 maneras: a) Condición de flexibilidad.‐ que relaciona el tensor de las deformaciones en función del tensor de esfuerzos, es decir: C x c1,1 c1, 2 c1,3 c1, 4 c1,5 c1,6 x c2, 2 c2,3 c2, 4 c2,5 c2,6 y y z c3,3 c3, 4 c3,5 c3,6 z c4, 4 c4,5 c4,6 xy xy yz c5,5 c5, 6 yz c1,6 zx zx Donde ci,j, se denomina: coeficiente de flexibilidad b) Condición de rigidez.‐ que relaciona el tensor de los esfuerzos en función del tensor de las deformaciones, es decir: D x d1,1 d1, 2 d1,3 d1, 4 d1,5 d1,6 x d 2, 2 d 2,3 d 2, 4 d 2,5 d 2,6 y y d d d d z z 3, 3 3, 4 3, 5 3, 6 d 4, 4 d 4,5 d 4,6 xy xy yz d 5,5 d 5, 6 yz d1,6 zx zx Donde di,j, se denomina coeficiente de rigidez Para el caso de un material isotrópico y simétrico, esta relación se reduce a los siguientes términos: x x c1,1 c1, 2 c1,3 c2 , 2 c2 , 3 y y
z xy yz zx
c3,3 c4 , 4 c5,5
z xy yz c1, 6 zx
Estos coeficientes pueden, a su vez, ser representado en función de 2 constantes, denominadas: E = Módulo de Young y v= Constante de Poissón, por tanto las relaciones establecen:
La Ley de Hoocke como ecuación que gobierna los problemas elásticos estructurales‐
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1.8
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x
x
x E
x
y E
y E
z
z
y E
E E
z E
xy
xy yz zx
G
yz G
zx G
E E G 2(1 v)
Matricialmente, se escribe: x 1 y z 1 xy E yz zx
1
1
21
21
x y z xy yz 21 zx
Otras relaciones constitutivas El método de Elementos Finitos no solamente se aplica a problemas estructurales, sino a diversos casos de estudios de la ingeniería civil. Por ello, se presenta una tabla en la que se pueden identificar algunos criterios referidos a los diferentes problemas físicos que aborda el ingeniero civil y que conducen a los criterios constitutivos que se aplican: Problema Físico Deformación de un cuerpo elástico Red eléctrica Torsión Transferencia de calor Flujo de fluídos Flujo a través de un medio poroso Electrostática Magnetostática
E
x
1.9
x
Principio de Conservación Equilibrio de Fuerzas
Variable de Estado Desplazamiento o Fuerzas
Equilibrio de corriente Energía Potencial Energía térmica Momento
Voltaje o Amperaje Función de esfuerzos Temperatura
Flujo eléctrico
Gasto hidráulico
Masa
Velocidad, gasto hidráulico Potencial eléctrico Potencial magnético
Flujo eléctrico Potencial magnético
Flujo
Ecuación Constitutiva Ley de Hoocke
Razón de giro
Constante del Material Módulo de Young y Ctte. de Poisson Conductividad eléctrica Esfuerzo de corte
Flujo de calor
Conductividad
Ley de Fourier
Esfuerzo cortante Razón de flujo
Viscosidad
Ley de Stokes
Permeabilidad
Ley de Darcy
Flujo eléctrico
Permitividad
Flujo magnético
Permeabilidad magnética
Ley de Coulomb Ley de Maxwell
Esfuerzo o deformación
Ley de Kirchoff Ley de Hoocke
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